Afstemmen van Schottky-barrières en contacttypen in grafene-MoTe₂ van der Waals heterostructuren via rek en elektrische velden

Samenvatting

Twee-dimensionale (2D) overgangsmetaaldichalcogeniden met intrinsiek gepassiveerde oppervlakken zijn veelbelovende kandidaten voor ultradunne optoelektronische apparaten waarvan de prestaties sterk beïnvloed worden door het contact met de metalen elektroden. Hierin worden eerste-principe berekeningen gebruikt om de elektronische en interfaciale eigenschappen van 2D MoTe₂ in contact met een grafene elektrode te construeren en te onderzoeken, door volledig gebruik te maken van hun voordelen. De verkregen resultaten onthullen dat de elektronische eigenschappen van grafene en MoTe₂ lagen goed bewaard blijven in heterostructuren door de zwakke van der Waals interlaag interactie, en het Ferminiveau verplaatst naar het geleidingsbandminimum van de MoTe₂ laag, wat een n-type Schottky contact vormt aan de interface. Nog interessanter kan de Schottky-barrièrehoogte en contacttypen in de grafene-MoTe₂ heterostructuur effectief worden afgestuurd door biaxiale rek en extern elektrisch veld, wat de heterostructuur kan transformeren van een n-type Schottky contact naar een p-type of naar Ohmisch contact. Dit werk biedt een diepere inzicht voor het afstemmen van contacttypen en effectieve strategieën om hoogpresterende MoTe₂-gebaseerde Schottky elektronische nanodevices te ontwerpen.

Inleiding

Twee-dimensionale (2D) gelaagde kristallen hebben toenemende interesse getrokken vanwege hun nieuwe fysische eigenschappen en potentiële toepassingen in verschillende velden sinds de ontdekking van grafene. Onconventionele kenmerken en prestaties, zoals half-gehele kwantum Hall effect, Klein tunneling en supergeleiding, zijn ontdekt in diverse 2D materialen. Voor grafene hindert echter de Dirac-kegel type bandstructuur zonder een bandgap bij het Ferminiveau de directe toepassingen in transistors. Dit heeft de zoektocht naar alternatieve materialen uit andere 2D materialen met veelzijdige eigenschappen gestimuleerd, waaronder gelaagde overgangsmetaaldichalcogeniden (TMD's) die uitgebreide aandacht hebben gekregen. De bandgaps van TMD's kunnen worden afgestuurd van ongeveer 0,8 eV tot 2,0 eV en zijn vergelijkbaar met die van conventionele halfgeleiders, wat TMD's met name goede kandidaten maakt voor optoelektronische toepassingen. Vergelijkbaar met grafit, zijn de meeste TMD's gelaagde-structuur materialen met van der Waals (vdW) interactie tussen lagen, dus kunnen ze worden geëxfolieerd tot wenige lagen of een enkele laag. Het is gevonden dat TMD's dikte-afhankelijke kenmerken hebben en een indirect-directe bandgap overgang ondergaan wanneer ze veranderen van bulk naar wenige lagen of monolag. Monolag TMD's hebben verschillende structuren, zoals H-fasen en T-fasen (of T' fasen), waarbij de H-fasen meestal halfgeleiderkarakteristieken vertonen.

Als lid van TMD's, bevat bulk MoTe₂ drie interessante fasen: hexagonale (2H, halfgeleidende) fase, monoclinische (1 T', metallische) fase en octahedrale (Td, type II Weyl halfmetaal) fase, waarin 2H-fase de meest stabiele is. 2H-fase MoTe₂ heeft een indirecte bandgap van ongeveer 1,0 eV voor bulk en een directe bandgap van ongeveer 1,1 eV voor monolag, wat aangeeft dat de bandgap bijna onafhankelijk is van het aantal lagen en toegepast kan worden voor nabij-infrarood fotodetectoren. Voor gemak wordt 2H-MoTe₂ in de volgende tekst eenvoudig aangeduid als MoTe₂. Vergeleken met andere TMD's heeft MoTe₂ veel voordelen, bijvoorbeeld is de geleidbaarheid lager, de Seebeck-coëfficiënt hoger en de sensorgevoeligheid beter. Door de voordelen van MoTe₂ en grafene te combineren, kan het fabriceren van een type heterostructuur door grafene en MoTe₂ voor apparaattoepassingen worden overwogen. Daadwerkelijk hebben recent verticale heterostructuren gebaseerd op 2D-gelaagde-structuur materialen toenemende interesse getrokken vanwege de afwezigheid van dangling bonds aan de oppervlakken van geïsoleerde componenten en zwakke Ferminiveau-pinning. Voor grafene-TMD-gebaseerde verticale heterostructuren hebben experimenten hun uitstekende hoge on-off ratio, hoge fotorespons, lage donkerstroom en goede kwantumefficiëntie bevestigd, vergeleken met eenvoudige TMD-gebaseerde typen. Hoewel de meeste gerapporteerde grafene-TMD-gebaseerde verticale heterostructuren geconstrueerd zijn met andere TMD's zoals MoS₂, hebben sommige experimenten de grafene-MoTe₂ heterostructuur onderzocht vanwege de unieke elektronische en optische eigenschappen van MoTe₂. Er werd gerapporteerd dat de on-off ratio van de grafene-MoTe₂ verticale heterostructuur zo hoog is als ~(0,5 − 1) × 10⁵, en de fotoresponsiviteit kan 20 mA/W bereiken, wat vergelijkbaar is met de corresponderende waarden van grafene-MoS₂ apparaten. Later, gebaseerd op grafene-MoTe₂-grafene verticale vdW heterostructuur, werd een nabij-infrarood fotodetector geproduceerd met superieure prestaties, waaronder hoge fotoresponsiviteit, hoge externe kwantumefficiëntie, snelle respons- en herstelprocessen, en vrij van een externe bron-drain voeding vergeleken met andere gelaagde halfgeleider fotodetectoren. Vervolgens werd een grafene-MoTe₂ vdW verticale transistor gerapporteerd die geschikte V-vormige ambipolaire karakteristieken vertoont. Daarom zijn grafene-MoTe₂ heterostructuren veelbelovende kandidaten voor optoelektronische nanodevices met hoge responsiviteit, hoge snelheid en flexibiliteit. In deze zin is het essentieel om een theoretisch onderzoek uit te voeren op grafene-MoTe₂ verticale heterostructuur wat nog niet gerapporteerd is.

Voor de metaal-halfgeleider heterostructuur moet het contacttype (Schottky contact of Ohmisch contact) overwogen worden, omdat het het bestaan van gelijkrichtende kenmerken of niet voor de heterostructuur bepaalt. Voor het Schottky contact zou de Schottky-barrièrehoogte (SBH) een sleutelrol spelen op het gedrag van de corresponderende apparaten en is intens onderzocht. Om hoge prestaties te bereiken voor echte apparaattoepassingen, zou het wenselijk zijn dat SBH afgestuurd kan worden. Veel strategieën zijn voorgesteld om de SBH te moduleren, waaronder het aanbrengen van een extern elektrisch veld en biaxiale rek de meest gangbare manieren zijn.

In dit papier, gebaseerd op eerste-principes berekeningen, zijn de elektronische structuur, en de externe elektrisch veld en rek afhankelijkheid van de SBH van grafene-MoTe₂ heterostructuur onderzocht. De berekende resultaten tonen aan dat de elektronische eigenschappen van grafene en MoTe₂ monolag goed bewaard blijven na het verticaal opstapelen als een heterostructuur. De Schottky-barrière van de heterostructuur kan worden gewijzigd tussen p-type en n-type door het aanbrengen van een extern elektrisch veld of rek, en de heterostructuur kan zelfs het Ohmisch contact bereiken wanneer het externe elektrisch veld of rek sterk genoeg is.

Computationele Methodes

Eerste-principe berekeningen zijn uitgevoerd met behulp van de Vienna Ab-initio Simulation Package (VASP) gebaseerd op dichtheidsfunctionaaltheorie (DFT). De projector augmented wave (PAW) pseudopotentialen werden toegepast om ion-elektron interactie te modelleren en de Perdew-Burke-Ernzerhof (PBE) gegeneraliseerde gradiëntbenadering (GGA) werd gebruikt om elektronenwisselwerking-correlatie te behandelen. Voor alle berekeningen wordt de DFT-D2 methode van Grimme die de vdW interactieterm vertegenwoordigt, toegepast en de vlakke-golf afsnijenergie is ingesteld op 600 eV. De convergentiedrempel is ingesteld op 10⁻⁶ eV voor energie en 0,01 eV/Å voor kracht. De Brillouin-zone k-punt mesh is ingesteld als 9 × 9 × 1 binnen het Monkhorst-Pack schema. Een vacuümruimte van 25 Å langs de z-richting wordt aangenomen om de interactie tussen de buren lagen te vermijden. Aangezien onthuld werd dat het spin-orbit koppelingseffect op bandstructuren van 2H-MoTe₂ erg zwak is, overwegen alle berekeningen geen spin-orbit koppeling.

De grafene-MoTe₂ heterostructuur is geconstrueerd door grafene en MoTe₂ monolag via het verticaal stapelen van de twee 2D materialen. Zowel grafene als MoTe₂ nemen het hexagonale rooster aan en hun roosterparameters zijn 2,46 Å en 3,52 Å, respectievelijk. Daarom is de roostermismatch lager dan het vorige criterium van 5%. Volgens de structuren van grafene en MoTe₂ monolag, worden hier drie typische stapelmodi overwogen: HS-1, HS-2 en HS-3, die getoond worden in Fig. 1. Voor HS-1 stapelmodus bevindt zich één Te atoom net onder de holle plaats van het grafene rooster; voor HS-2 zit één Te atoom onder één C atoom plaats van het grafene rooster; voor HS-3 zit één Te atoom onder een andere niet-equivalente C atoom plaats van het grafene rooster.

Wanneer de rek afhankelijkheid van de SBH onderzocht wordt, wordt rek gelijkmatig toegepast langs de zigzag en armchair richtingen van grafene, respectievelijk.

Resultaten en Discussie

De roosterkristalstructuren voor MoTe₂ monolag en drie typische stapelmodi (HS-1, HS-2 en HS-3) van de grafene-MoTe₂ heterostructuur zijn alle volledig geoptimaliseerd. De verkregen bindingsenergieën van de drie typische stapelmodi zijn alle bijna hetzelfde, namelijk −0,85 eV, terwijl de evenwichtsinterlaagafstanden van de drie modi alle ongeveer gelijk zijn aan 3,53 Å. Daarom richten we ons uitsluitend op de HS-1 grafene-MoTe₂ heterostructuur voor de volgende discussie en laten "HS-1" weg voor eenvoud in de volgende tekst. De geoptimaliseerde geometriestructuren van MoTe₂ monolag en grafene-MoTe₂ heterostructuur zijn getoond in Fig. 2. Duidelijk is dat MoTe₂ monolag het hexagonale rooster aanneemt en de geoptimaliseerde roosterconstante 3,52 Å is, wat consistent is met de experimentele resultaten. Het kan duidelijk worden gezien uit de bandstructuur van MoTe₂ monolag, zoals getoond in Fig. 3, dat MoTe₂ monolag een halfgeleider is met een bandgap van 1,14 eV, wat ook consistent is met de experimentele resultaten. Wanneer grafene en MoTe₂ monolag verticaal worden opgestapeld als een heterostructuur, is de evenwichtsinterlaagafstand 3,53 Å, wat vergelijkbaar is met de waarde van de Sb-MoTe₂ heterostructuur (ongeveer 3,94 Å). Het kan ook uit Fig. 2 worden gezien dat de geometriestructuren van de MoTe₂ laag en grafene laag in de grafene-MoTe₂ heterostructuur bijna hetzelfde blijven als de oorspronkelijke structuren van MoTe₂ monolag en grafene, wat aangeeft dat de interactie tussen deze twee lagen zwak is. De bindingsenergie van evenwichtsstructuren −0,85 eV is lager dan die van de Sb-MoTe₂ heterostructuur (ongeveer −0,37 eV), dus de heterostructuur is energetisch stabiel. Zowel de evenwichtsafstand tussen twee lagen als bindingsenergie zijn vergelijkbaar met die van typische vdW grafene-gebaseerde heterostructuren, zoals grafene-gewaterstofde fosforcarbide, grafene-AsSb, grafene-SMoSe en grafene-SeMoS, en grafene-fosforeen, wat aangeeft dat de interactie tussen MoTe₂ en grafene zwakke vdW type is.

Eigenlijk zou ladingherverdeling en -overdracht onvermijdelijk optreden wanneer grafene en MoTe₂ monolag worden opgestapeld om de heterostructuur te vormen. De 3D ladingdichtheidsverschil in de grafene-MoTe₂ heterostructuur gedefinieerd als Δρ = ρH − ρG − ρMT is berekend, waar ρH, ρG en ρMT de ladingdichtheden zijn van heterostructuur, geïsoleerde grafene en MoTe₂ monolag, respectievelijk. Het resultaat is getoond in Fig. 4a, waarin de blauwe en donkerroze regio's ladingaccumulatie en -uitputting vertegenwoordigen, respectievelijk. Duidelijk is de blauwe regio net onder de MoTe₂ laag, wat aangeeft dat de elektronen accumuleren rond de MoTe₂ laag; terwijl de grafene laag omringd is door het donkerroze gebied, wat impliceert dat de gaten accumuleren rond de grafene laag. Om de eigenschap van de ladingoverdracht duidelijker te zien, is het planaire gemiddelde 〈Δρ〉, gedefinieerd als de gemiddelde waarde van de 3D ladingdichtheidsverschil Δρ in vlakken met z = const. die parallel zijn aan de grafene laag, getoond als een blauwe lijn in Fig. 4a, waar de negatieve en positieve waarden elektronenuitputting en -accumulatie vertegenwoordigen, respectievelijk. Het resultaat verifieert dat sommige elektronen overdragen van de grafene laag naar de MoTe₂ laag, en er zijn oscillaties in 〈Δρ〉 in zowel de grafene als MoTe₂ laag. De elektronenlokalisatiefunctie (ELF) is ook afgebeeld in Fig. 4b, waaruit te zien is dat de vorm van ELF rond het Te atoom bij de grafene laag duidelijk anders is dan die rond het Te atoom van de andere kant, wat het bestaan van interlaag vdW interactie in de heterostructuur suggereert.

Veel fysische eigenschappen worden bepaald door de bandstructuren en dichtheid van toestanden (DOS), en de berekende bandstructuren en DOS van de grafene-MoTe₂ heterostructuur zijn getoond in Fig. 5, waar het Ferminiveau op nul is ingesteld. De Dirac-kegel van de grafene laag rond het Ferminiveau is nog steeds goed bewaard; echter, een bandgap van ongeveer 10,6 meV is geopend. Dat wil zeggen, er is een kleine maar merkbare interlaag koppeling in de heterostructuur. De banden bijgedragen door de MoTe₂ laag tonen aan dat de halfgeleiderkarakteristieken van MoTe₂ laag met een directe bandgap behouden blijven. De bandgap van MoTe₂ laag is 0,85 eV in de heterostructuur, wat veranderd is vergeleken met het resultaat van 1,14 eV voor de geïsoleerde MoTe₂ monolag. Een opvallend kenmerk in Fig. 5 is dat de bandstructuur beschouwd kan worden als de eenvoudige som van de banden van geïsoleerde lagen. Het is niet verrassend dat de interactie tussen de grafene laag en de MoTe₂ laag onvoldoende is om de karakteristieken van de bandstructuur van elk component in de heterostructuur te wijzigen, dus het interlaag interactie-effect op de bandstructuur is erg zwak. Dit duidt er verder op dat de vdW interactie domineert tussen MoTe₂ laag en grafene laag in de heterostructuur, en dus de intrinsieke sleuteleigenschappen behoudt.

De contacteigenschappen van heterostructuren zijn van belang voor apparaattoepassingen. Een grafene-MoTe₂ heterojunctie-gebaseerde transistor is ontworpen, en het schematische diagram is getoond in Fig. 6a, waar de MoTe₂ monolag gebruikt wordt als kanaalmateriaal en grafene als zowel bron of drain en gate elektroden. Vanwege het verschil in werkfuncties van het metaal en de halfgeleider, is er een bandbuiging aan de interface, wat kan worden geschat door het Ferminiveauverschil (ΔEF), gedefinieerd door ΔEF = WG−MT − WMT, waar WG−MT en WMT de werkfuncties zijn van de heterostructuren en de corresponderende MoTe₂ monolag, respectievelijk. De berekende WG−MT en WMT zijn 4,36 eV en 4,84 eV, respectievelijk, zoals getoond in Fig. 6b. De resultaten zijn consistent met de experimentele waarden. Gevolglik is de bandbuiging (ΔEF) ongeveer 0,48 eV in de heterostructuur, wat vergelijkbaar is met het resultaat van grafene-gewaterstofde fosforcarbide heterostructuur.

Een van de belangrijkste contacteigenschappen van metaal-halfgeleider heterostructuren is de Schottky-barrière aan de verticale interface (tussen de grafene laag en de MoTe₂ laag), die de stroomstroom over de interface van heterostructuren bepaalt dus een significante rol speelt in de corresponderende apparaatprestaties. In het algemeen, volgens de typen van de halfgeleiders in heterostructuren, wordt SBH verdeeld in n-type en p-type, respectievelijk. De n-type SBH (ΦBn) is gedefinieerd als het energieverschil tussen het geleidingsbandminimum (CBM) van de halfgeleider (EC) en het Ferminiveau van het metaal (EF), namelijk ΦBn = EC − EF. De p-type SBH (ΦBp) is gedefinieerd als het energieverschil tussen het Ferminiveau van het metaal en het valentiebandmaximum (VBM) van de halfgeleider (EV), namelijk ΦBp = EF − EV. De SBH resultaten van de grafene-MoTe₂ heterostructuur is getoond in Fig. 6b. Vanwege de ladingoverdracht, verplaatst het Ferminiveau van de valentiebandkant van de MoTe₂ monolag naar de geleidingsbandkant van de MoTe₂ laag in de heterostructuur, wat aangeeft dat de SBH van de heterostructuur n-type is met de waarde van ongeveer 0,33 eV aan de interface. Dat wil zeggen, de ladinggeleiding van de heterostructuur zal voornamelijk via elektronen zijn.

Om de prestaties van heterostructuur-gebaseerde transistors te verbeteren, zou het wenselijk zijn om de SBH af te stemmen. Het is gedemonstreerd dat de SBH kan worden afgestuurd via het aanbrengen van een extern elektrisch veld en in-plan rek. Een reeks berekeningen voor de bandstructuur van de heterostructuur onder verschillende externe elektrische velden zijn gemaakt, en de resultaten zijn getoond in Fig. 7, waar de richting voor het positieve externe elektrisch veld wijst van de MoTe₂ laag naar de grafene laag, terwijl de negatieve waarde langs de tegenovergestelde richting is. In het Schottky contact gebied, vertoont ΦBn een ongeveer opwaartse lineaire relatie met het elektrisch veld, terwijl ΦBp zich omgekeerd gedraagt. Deze resultaten suggereren dat de positieve en negatieve elektrische velden het Ferminiveau laten verschuiven naar de VBM en CBM van de MoTe₂ laag in de heterostructuur, respectievelijk. Onder het negatieve elektrisch veld, is ΦBn kleiner dan ΦBp de hele tijd, wat aangeeft dat de Schottky-barrière n-type is. Wanneer het positieve elektrisch veld een beetje groter is dan nul, begint ΦBn groter te zijn dan ΦBp, wat betekent dat de Schottky-barrière verandert van n-type naar p-type aan de grafene-MoTe₂ interface. Het is duidelijk dat de bandgap (ongeveer gelijk aan de som van ΦBn en ΦBp) van de MoTe₂ laag bijna constant blijft onder het externe elektrisch veld, wat aangeeft dat het externe veld weinig effect heeft op de pristine elektronische eigenschappen. Dit kan als volgt worden begrepen: hoewel het externe elektrisch veld de energiewaarden van de valentie-elektronen zoals CBM en VBM kan veranderen, zijn hun relatieve waarden onveranderd, wat resulteert in de bandgap constant blijft. Met andere woorden, het externe elektrisch veld kan de bandstructuur niet veranderen behalve de bandbuiging. Het kan ook duidelijk worden gezien uit Fig. 7 dat de SBH negatief wordt wanneer het positieve elektrisch veld groter is dan 1,0 V/nm, wat betekent dat elektronen van grafene in MoTe₂ geïnjecteerd zouden worden zonder enige barrière, wat aangeeft dat MoTe₂ een metallische geleidbaarheid bezit, en dus een Schottky-naar-Ohmisch contact overgang realiseert. Voor het negatieve elektrisch veld wanneer de intensiteit 1,0 V/nm overschrijdt, kan de heterostructuur ook worden afgestuurd naar het Ohmisch contact. Al deze resultaten tonen aan dat het aanbrengen van een extern elektrisch veld een effectieve strategie is om de SBH en contacttype te moduleren voor de grafene-MoTe₂ heterostructuur.

De SBH als functie van de in-plan biaxiale rek is ook berekend en de resultaten zijn weergegeven in Fig. 8. Voor het aanbrengen van de biaxiale rek, worden de z-coördinaten van de Te atomen ontspannen terwijl de posities van andere atomen vastblijven na het wijzigen van de grootte van de eenheidscel. Het wordt getoond dat rek ook de SBH van de heterostructuur kan afstemmen tussen n-type en p-type en de heterostructuur kan drijven naar het Ohmisch contact. Het gedrag van rek afhankelijkheid van SBH is erg anders dan dat van de elektrisch veld afhankelijkheid. De situatie wordt veel complexer. Voor een wijd rekbereik, is ΦBn kleiner dan ΦBp, terwijl alleen in een smal trekrekbereik ΦBp kleiner blijft dan ΦBn. Dat wil zeggen, het rekbereik van n-type SBH (de rek is ongeveer −10 ~ 4%) is veel breder dan die van de p-type (ongeveer 4 ~ 7%). Wanneer de trekrek 7% bereikt en de drukrek 10%, verschijnt het Ohmisch contact voor de heterostructuur ook. Het is de moeite waard om op te merken dat de bandgap van de MoTe₂ laag in de heterostructuur sterk zou veranderen met de variatie van de rek in het Schottky contact gebied, wat sterk verschilt met de resultaten van het elektrisch veld geval. Wanneer de roosters onder rek staan, zouden ze afwijken van de evenwichtstoestand, dus de verandering van de bandstructuur veroorzakend. In feite, niet alleen de waarde van bandgap maar ook het type bandgap (direct of indirect) zou veranderen door rek. Hier moet worden aangegeven dat voor een echte transistor de werkelijke omstandigheden om de Schottky-naar-Ohmisch contact overgang te realiseren enigszins kunnen verschillen met de berekende resultaten vanwege de werkelijke situaties.

Conclusies

Samengevat, de bandstructuren van de grafene-MoTe₂ heterostructuur onder verschillende elektrische velden en biaxiale rekkrachten zijn systematisch onderzocht gebaseerd op eerste-principe berekeningen. De elektronische structuren van grafene en MoTe₂ zijn goed bewaard na het verticaal samen stapelen, wat suggereert dat de interlaag interactie van de heterestructuur behoort tot het vdW type. Echter, het Ferminiveau verplaatst naar CBM van de MoTe₂ laag na de vorming van de heterostructuur, namelijk de Schottky-contacten zijn n-type met een 0,33 eV SBH. De SBH en het type contacten aan de heterostructuur interface kunnen effectief gemoduleerd worden door het aanbrengen van een extern elektrisch veld of rek. Wanneer een elektrisch veld wordt toegepast, in het Schottky contact gebied, vertoont de n-type SBH een ongeveer opwaartse lineaire relatie met het elektrisch veld, en p-type SBH gedraagt zich omgekeerd. De heterostructuur kan worden afgestuurd naar het Ohmisch contact voor een elektrisch veld wat groter is dan 1,0 V/nm aan zowel positieve als negatieve kanten. Voor het geval van het aanbrengen van biaxiale rek, is de situatie complexer dan het elektrisch veld geval. Het rekbereik van n-type SBH is veel breder dan dat van de p-type. Wanneer de trekrek 7% bereikt of de drukrek 10%, verschijnt het Ohmisch contact ook. Alle resultaten tonen aan dat het aanbrengen van een elektrisch veld of rek een goede manier is om de SBH alsook het type contact van de heterostructuur te controleren, het systeem zelfs in het Ohmisch contact te drijven. Deze kenmerken zijn Quite significants voor het ontwerpen van hoogpresterende nano-elektronische en optoelektronische apparaten.

Beschikbaarheid van Data en Materialen

De datasets die de conclusies van dit artikel ondersteunen zijn opgenomen in het artikel, en verdere informatie over de data en materialen kan beschikbaar worden gesteld aan de geïnteresseerde partij op een gemotiveerd verzoek gericht aan de corresponderende auteur.

Afkortingen

2D:

Twee-dimensionaal

TMD's:

Overgangsmetaaldichalcogeniden

vdW:

Van der Waals

SBH:

Schottky-barrièrehoogte

DFT:

Dichtheidsfunctionaaltheorie

PAW:

Projector augmented wave

PBE:

Perdew-Burke-Ernzerhof

GGA:

Gegeneraliseerde gradiëntbenadering

DOS:

Dichtheid van toestanden

CBM:

Geleidingsbandminimum

VBM:

Valentiebandmaximum