Ontwerp en aanpassing van de grafeen-werkfunctie via grootte, modificatie, defecten en doping:een eerste-principe theorie-onderzoek

Abstract

In dit werk is de werkfunctie (WF) van grafenen, die worden gebruikt als elektronische apparaten, ontworpen en geëvalueerd met behulp van de eerste-principebenadering. Verschillende staten van grafeen werden overwogen, zoals oppervlaktemodificatie, doping en defecten. Ten eerste is WF sterk afhankelijk van de breedte van ongerept grafeen. Een grotere breedte leidt tot een kleinere WF. Bovendien zijn de effecten van hydroxylen, defecten en posities van hydroxylen en defecten een punt van zorg. De WF van het met hydroxylen gemodificeerde grafeen is groter dan dat van het ongerepte grafeen. Bovendien neemt de WF-waarde toe met het aantal hydroxylen. Posities van de hydroxylen en defecten die afwijken van het centrum hebben een beperkte invloed op de WF, terwijl het effect van de positie in het centrum substantieel is. Ten slotte worden B, N, Al, Si en P gekozen als de doteringselementen. Het n-type grafeen gedoteerd met N- en P-atomen resulteert in een enorme afname van de WF, terwijl het p-type grafeen gedoteerd met B- en Al-atomen een grote toename van de WF veroorzaakt. Het doteren van Al in grafeen is echter moeilijk, terwijl het doteren van B en N gemakkelijker is. Deze ontdekkingen zullen zware ondersteuning bieden voor de productie van op grafeen gebaseerde apparaten.

Achtergrond

Als een materiaal met een verscheidenheid aan uitstekende prestaties, is grafeen [1,2,3] op grote schaal gebruikt in verschillende gebieden, zoals sensoren, veldeffecttransistors (FET), elektrodes van fotovoltaïsche apparaten, Schottky-diodes, vacuümbuizen, en metaal-halfgeleiderovergang van lichtemitterende diodes, en is een substituut geworden voor veel materialen [4,5,6,7]. Grafenen kunnen miniaturisatieproblemen van FET en de kosten van fotovoltaïsche apparaten oplossen met behoud van goede stabiliteit en elektrische prestaties. De grafeen-werkfunctie (WF) heeft echter een cruciale invloed op de prestaties van deze elektronische apparaten. Daarom is het kennen en beheersen van de WF van grafenen van groot belang voor op grafeen gebaseerde elektronische apparaten. Over het algemeen kunnen de prestaties van FET-apparaten worden bepaald door de WF van source/drain-elektroden [8,9,10]. Met de verschillen in WF van materialen na het metaal-halfgeleidercontact, zal er een potentiaalverschil bestaan in de interface, wat een direct effect heeft op Schottky of ohms contact [10]. Aangezien de banduitlijning van twee verschillende materialen wordt bepaald door hun respectievelijke WF's, is het beheersen van de grafeen-WF de sleutel bij het verminderen van de contactbarrières [11].

Grafeen WF gemeten via experiment is ongeveer 4,2 tot 4,8 eV [12, 13]. De verandering van Fermi-niveau zal leiden tot de verandering van WF. Veel experimenten en theoretische analyse toonden aan dat het Fermi-niveau van grafenen kan worden aangepast door opzettelijke doping door aromatische en gasmoleculen [14, 15] of ultraviolette bestraling [16], oppervlaktefunctionalisering [17, 18], defecten [19] en elektrostatische poorten [20]. Bijvoorbeeld, Yuan et al. ontdekte dat de WF's van grafeen dramatisch veranderen via de adsorptie van Na en Cl [21]. Zhang et al. toonde aan dat de WF nauwkeurig kan worden afgesteld binnen het bereik van 4,0-4,5 eV door het grafeen te bedekken met alkalimetaalkationen [22]. Leenaerts et al. leerde de intrinsieke kenmerken van grafeen. De resultaten toonden aan dat de WF van grafeen met weinig lagen bijna onafhankelijk was van het aantal lagen, maar het kan worden gemoduleerd door een dipoollaag [23]. Volodin et al. en Peng et al. gebruikte de mechanische methode om de grafeen WF te veranderen [24]. Ze ontdekten allemaal dat de WF zal toenemen met de belasting. Yu et al. gebruikte elektrische veldeffecten om de WF van grafeen aan te passen en toonde aan dat de WF kan worden afgestemd binnen het bereik van 4,5-4,8 eV voor monolaaggrafenen en 4,65-4,75 eV voor dubbellaagse grafenen in omgevings- en droge stikstofomstandigheden [25]. Shi et al. ontdekte dat het oppervlaktepotentieel van grafeenfilms kan worden aangepast door de onderdompelingstijd te regelen. Voor doteringstijd van minder dan 20 s werd de oppervlaktepotentiaal monotoon verhoogd tot ongeveer 0,5 V [13]. Bovendien bleek bestraling een efficiënte methode te zijn om de dopingconcentratie te beheersen. Stratakis et al. controleerde de doping- en reactieniveaus om de WF van de GO-Cl-lagen aan te passen van 4,9 eV tot een maximale waarde van 5,23 eV door de laserbelichtingstijd af te stemmen [26]. Kang et al. de WF van grafeenoxide afgestemd via directe oppervlaktefunctionalisatie [27].

Hoewel veel eerdere studies methoden hebben gerapporteerd om grafeen WF te beheersen, zijn de onderzoeksresultaten niet uitgebreid genoeg. De vergelijkende studie over het grootte-effect van verschillende chirale grafeen op WF geeft bijvoorbeeld onvoldoende informatie. Bovendien zijn de effecten van de wijzigingen en defecten van grafeen op WF nog steeds niet erg duidelijk. Hoewel het effect van doping op grafeen WF werd bestudeerd, werd de bijbehorende vormingsenergie van dopingatomen niet genoemd. In het experiment van Shi werd het grafeen bijvoorbeeld ondergedompeld in een AuCl₃ oplossing om de WF aan te passen [13]; de relatie tussen WF en dopingconcentratie was echter nog steeds onduidelijk. Bovendien moet worden opgemerkt dat de effecten van de posities van functionele groepen en defecten op grafeen WF nog niet zijn gerapporteerd. Gezien de hoge kosten van de controlemethoden van WF, moeten de intrinsieke kenmerken van de verschillende methoden worden onderzocht.

In dit artikel werd een uitgebreide studie naar de controlemethoden van de WF onderzocht via de eerste-principetheorie. Effecten van de dotering en de posities van hydroxylen en defecten werden voor het eerst gerapporteerd en benadrukt. Eerst werden grafenen met verschillende chiraliteit (zigzag en fauteuil) beschouwd en werd de afhankelijkheid van WF van de grafeenbreedte onderzocht. Ten tweede werden de WF's van het grafeen met oppervlaktemodificaties en defecten berekend. Verschillende verdelingen van hydroxylen werden eerst vergeleken, gevolgd door het effect van defecten op verschillende posities. Ten derde werden B, N, Al, Si en P gekozen als dopingelementen om het dopingeffect van WF's te bestuderen.

Methoden

Alle berekeningen zijn uitgevoerd in CASSTEP-code op basis van de dichtheidsfunctionaaltheorie (DFT) [28], een soort kwantummechanica-onderzoek voor de elektronische structuur van het multi-elektronensysteem. DFT is veel gebruikt bij de studie van fysische en chemische eigenschappen, waaronder nanomaterialen van grafenen en koolstofnanobuizen [29, 30]. DFT kan ook tientallen tot honderden atomaire systemen nauwkeurig simuleren en het atoom beschrijven als kwantumdeeltjes, namelijk de verzameling kernen en elektronen [31].

De gegeneraliseerde gradiëntbenadering (GGA) en lokale dichtheidsbenadering (LDA) zijn de uitwisseling-correlatiefunctionaliteiten die gewoonlijk worden gebruikt in kwantummechanica-berekeningen. Ze worden beschreven in Vgl. (1) en (2):

$$ {E}_{\mathrm{xc}}\ \left[\rho \right]=\int {f}_{\mathrm{xc}}\left[\ \rho \left(\boldsymbol{r} \right),|\Delta \rho \left(\boldsymbol{r}\right)\ |\right]d\boldsymbol{r} $$ (1) $$ {E}_{\mathrm{xc}}\ \left[\rho \right]=\int d\boldsymbol{r}\ \rho \left(\boldsymbol{r}\right)\ {\varepsilon}_{\mathrm{xc}}\ \left[\rho \left(\boldsymbol{r}\right)\right] $$ (2)

waar R Ik en r zijn de coördinaten van respectievelijk de atoomkern en het elektron. De uitwisseling-correlatie-energie in inhomogeen elektronengas wordt vervangen door de E _xc [ρ ] in uniform elektronengas. Zowel GGA als LDA zijn gebruikt voor de berekeningen in tweedimensionale materialen. Lebègue et al. ontdekte dat de bandstructuur van tweedimensionale materialen verkregen met LDA of GGA erg op elkaar lijkt [32]. Tegelijkertijd werd GGA gebruikt bij de berekening van de elektrische eigenschappen van grafeen in de onderzoeken van Kharche en Gui, wat de nauwkeurigheid garandeert [33, 34].

Wat de WF betreft, hadden eerdere onderzoeken op basis van scanningsondes aangetoond dat de WF wordt gemeten als 4,6 eV, zoals met grafiet [35]. Over het algemeen zijn WF's in het bereik van 4,6-4,9 eV acceptabel [36, 37]. Bovendien werd de WF voorspeld door LDA [38] en GGA [39] als respectievelijk 4,48 en 4,49 eV. In vergelijking met de experimentdatum is de theoretisch berekende WF iets kleiner. GGA heeft zich aangesloten bij een niet-lokale dichtheidsgradiënt en zijn niet-lokaliteit is meer geschikt voor het verwerken van de inhomogeniteit van dichtheid, maar LDA werkt beter in een stapelsysteem. Daarom werd bij de berekeningen van WF en elektrische eigenschappen van grafeen GGA gekozen in deze theoretische studie. Bovendien wordt in deze berekening de vacuümafstand ingesteld op 15 Å zodat de elektrostatische interacties tussen twee zijden van een plaat verwaarloosbaar zijn en de elektrostatische potentiaal zijn asymptotische waarde bereikt. De ultrazachte pseudopotentiaal wordt gebruikt om de interactie tussen elektronen en ionen te beschrijven. Afsnijenergie is 340 eV, de Brillouin-zone wordt bemonsterd met behulp van een 9 × 9 × 1 Monkhorst-Pack k-puntraster [40] en Methfessel-Paxton [41]-smering is 0,05 eV. Het convergentiecriterium van zelfconsistente veldenergie was 1,0 × 10⁻⁶ eV, en de MAX kracht is 0,03 eV/Å.

Resultaten en discussie

WF van zigzag- en fauteuilgrafenen met verschillende afmetingen

Over het algemeen kan WF worden gedefinieerd als de minimale energie die nodig is om een elektron van bulk tot oneindig te extraheren [42]. Net als in kwantummechanica-berekeningen, wordt WF gedefinieerd als het verschil tussen het vacuümniveau (V ₀ ) en het Fermi-niveau (E _f ), zoals weergegeven in Vgl. (3):

$$ \mathrm{WF}={V}_0-{E}_{\mathrm{f}} $$ (3)

CASTEP-berekeningen voor kristaloppervlakken worden uitgevoerd op platen met een vacuümgebied. In feite wordt een oneindige reeks van 2D-periodieke platen materiaal gescheiden door brede vacuümafstanden. CATEP produceert de Fermi-energie voor dergelijke systemen en de ruimtelijke verdeling van de elektrostatische potentiaal [43]. Grafeen met verschillende breedtes heeft verschillende eigenschappen. De modellen met verschillende chiraliteit van zigzag en fauteuil werden gekozen om het effect van breedte op de WF te verduidelijken. In deze berekening werden monsters met het bereik van cellen van één tot zeven eenheden berekend. Figuur 1 illustreert de definitie van de grootte van zigzag- en fauteuilgrafenen. De kristaloriëntatie van zigzag- en fauteuilgrafenen is anders; de kristalstructuur van zigzaggrafeen is ruitvormig, maar de kristalstructuur van fauteuilgrafeen is dimetrisch, zoals weergegeven in Fig. 1a, b. De breedte van het grafeen wordt gedefinieerd in de horizontale richting en de lengte van het grafeen wordt gedefinieerd in de verticale richting. Bovendien wordt een eenheidscel ingesteld als koolstofring.

De definitie van de grootte van het grafeen. De schematische structuren van zigzag (a ) en fauteuil (b ) grafenen die de definitie van de grootte van het grafeen illustreren. Een eenheidscel is als koolstofring in de groene doos geplaatst. De gele pijlen geven de richting van de breedte en lengte weer

De bandafstand van grafeen verandert met de verandering van de breedte van grafeen. Over het algemeen heeft het zigzag-grafeen een metallische eigenschap, en fauteuilgrafeen vertoont een half-metalen eigenschap. Wat is echter de relatie tussen WF en breedte in grafenen? Figuur 2 toont de relatie tussen de grafeengrootte en de WF. De lengte en breedte van grafenen zijn ongelijk in figuur 2a, waarin de lengte constant wordt ingesteld als cellen van zeven eenheden, maar de breedte is gerangschikt van cellen van één eenheid tot cellen van zeven eenheden (1 × 7 tot 7 × 7), terwijl de lengte en breedte zijn gelijk in figuur 2b waarin de grootte is gerangschikt van 2 × 2 supercellen tot 7 × 7 supercellen. De WF wordt sterk beïnvloed door de grafeenbreedte. Over het algemeen neemt de WF af met de toename van de grafeengrootte. Bovendien is de WF van zigzaggrafenen altijd groter dan die van fauteuilgrafenen. We suggereren dat dit fenomeen wordt veroorzaakt door de kristalstructuur van grafeen. Eigenlijk heeft kristaloriëntatie een grote invloed op de prestaties van de materialen. De kristalstructuur van zigzaggrafeen is een kubusstructuur, terwijl de kristalstructuur van fauteuilgrafeen een diamantstructuur is. Door de WF tussen Fig. 2a, b te vergelijken, zou de WF van de grafenen (het grafeen in Fig. 2a) met de ongelijke breedte en lengte groter zijn dan die van het grafeen (het grafeen in Fig. 2b) met de gelijke breedte en lengte. De reductiegradiënt van de WF in figuur 1a is ook groter. Verder is het WF-verschil tussen de 6 × 6 en 7 × 7 supercellen in de fauteuil en zigzag-grafenen klein; we geloven dat de WF stabiel zal zijn wanneer de grafeengrootte de 6 × 6 supercellen bereikt.

De relatie tussen grafeengrootte en WF. De relatie tussen grafeengrootte en WF. De lengte en breedte van grafenen zijn verschillend in (a ), terwijl hetzelfde in (b )

De band gaps van grafenen met verschillende breedtes werden ook geanalyseerd, zoals vermeld in tabel 1. Over het algemeen zullen grafenen met een kleine afmeting een kleine band gap hebben. Naarmate de breedte groter werd, werd de band gap echter kleiner of zelfs gesloten [44]. Zoon et al. hebben aangetoond dat grafeen nanolinten met homogene fauteuil- of zigzagvormige randen allemaal energiehiaten hebben die afnemen naarmate de breedte van het systeem toeneemt [45]. Tabel 1 laat ook zien dat de band gap kleiner werd met de grootte van grafeen. Over het algemeen is de band gap van fauteuilgrafenen kleiner dan die van zigzaggrafenen. Grafenen met de ongelijke breedte en lengte hebben ook een grotere band gap dan grafenen met dezelfde breedte en lengte.

Effecten van hydroxylen, defecten en posities van hydroxylen en defecten op de WF

Functionalisatie wordt altijd beschouwd als een modificatiemethode bij het ontwerpen en verbeteren van de prestaties van het doelmateriaal; hydroxylering is een van deze methoden. De invloed van kwantiteit en de positie van hydroxylen en defecten op de WF worden geanalyseerd, zoals weergegeven in Fig. 3. Insets (a) en (b) illustreren de structuurdiagrammen van respectievelijk hydroxyl- en defectposities in grafeen. In deze berekening worden ongerepte zigzag-grafenen met een grootte van 4 × 4-supercel geselecteerd, en de berekende WF is 4,479 eV, wat iets kleiner is dan die van het experimentresultaat [12]. De hydroxylmodificatie zal resulteren in een toename van WF. Kang et al. bepaalde dat de WF-waarde van oxidegrafeen door experiment 4,91 eV was [27]. Het aantal functionele groepen en hun posities werden echter niet gerapporteerd. De WF van zigzag-grafenen met één hydroxyl die we hebben berekend, is 4,504 eV, wat groter is dan die van ongerepte zigzag-grafenen. Samen met de toename van de hydroxylen, neemt de WF toe. Bovendien is de toename relatief groot; de maximale WF bereikt 5,102 eV. Dit resultaat is te wijten aan het hydroxyleffect, dat wordt benadrukt door het toenemende aantal hydroxylen. Daarnaast worden vier hydroxylen gekozen om het effect van de verdeling van functionele groepen op de WF te analyseren. Inzet (a) geeft vier verschillende manieren waarop hydroxylen kunnen worden verdeeld; de verdelingen zijn symmetrisch. Bij intensieve distributie is het WF groot. Bij gedispergeerde distributie is de WF echter klein. De maximale waarde van WF is 4,829 eV, terwijl de minimumwaarde van WF 4,658 eV is. Dit fenomeen zou veroorzaakt moeten worden door het aggregatie-effect van hydroxylen. Daarnaast worden vier verschillende defectlocaties in het 4 × 4 grafeen onderzocht, zoals weergegeven in inzet (b). Over het algemeen zullen de defecten resulteren in een afname van grafeen WF. Bae et al. toonde aan dat de grafeen WF kleiner was toen de vacature bestond. En hoe kleiner de defectratio was, hoe kleiner de WF werd [46]. De WF van grafeen met het defect in het midden is 4,337 eV, terwijl de WF van grafeen met het defect afwijkend van het midden groter is met 4,363 eV, wat iets kleiner is dan die van het 4 × 4 ongerepte zigzaggrafeen. Dit verschil betekent dat de defecten in het centrum meer impact hebben op de constructie, dus de WF is het kleinst. Daarom stellen we voor dat de centrale defectlocaties een groot effect hebben op de WF, terwijl defecten die van het centrum afwijken een kleiner effect hebben. Kim et al. ontdekte dat doping door gaten leidt tot een verschil in de WF met maar liefst 400 meV, wat consistent is met wat we berekenen [47].

De relatie tussen de WF en het aantal hydroxylen. De relatie tussen de WF en het aantal hydroxylen; de grootte van grafeen is ingesteld op 4 × 4 supercellen. De inzetfoto's tonen vier verschillende distributiemodi van hydroxylen (a ) en defecten (b )

Effect van de doteermiddelen van B, N, Al, Si en P op de WF

Doping is een effectieve manier om de WF, band gap en adsorptie-eigenschappen te controleren. Zo worden de dopingeffecten en -concentraties in deze studie onderzocht. Figuur 4 toont het effect van verschillende doteermiddelen op de WF; de grootte van het grafeen is 4 × 4 supercellen. Doteermiddelen van 1, 2, 3, 4, 5 en 6 atomen reageren op de concentraties van respectievelijk 2,4, 4,9, 7,3, 9,8, 12,2 en 14,6%. Het effect van doteermiddelen op de WF is significant en volgt een bepaalde trend. Ten eerste neemt de WF van alle gedoteerde grafenen af naarmate de concentratie toeneemt, behalve van het B-gedoteerde grafeen, dat een tegengesteld effect vertoont. Leges et al. vond ook dat de WF van het met alkalimetaal gedoteerde grafeen afneemt met de toename van de concentratie [48]. Ten tweede is de toename van de WF in met B en Al gedoteerd grafeen relatief groter dan die van de andere grafenen. Door de WF-waarde te vergelijken, hebben p-type grafenen gedoteerd met B en Al een grotere WF, en de maximale waarde is maximaal 5,148 eV voor B-gedoteerde grafeen bij een concentratie van 14,6%. Daarentegen is de WF veel kleiner in n-type grafenen gedoteerd met N en P; de minimumwaarde wordt verlaagd tot 3,23 eV bij een concentratie van 14,6% in P-gedoteerd grafeen. Kwon et al. toonde ook aan dat de p-doteringsmiddelen de grafeen-WF zouden verhogen van 4,2 naar 5,14 eV [49]. Kvashnin et al. toonde ook het fenomeen aan dat B-doping WF-toename zou veroorzaken, maar N- en P-doping resulteerde in WF-afname [19, 50]. Bovendien is de WF van Si-gedoteerde grafenen relatief stabiel. Dit kan te wijten zijn aan het feit dat C- en Si-atomen congeneren zijn. Daarom stellen we voor dat de p-type doping zou leiden tot een toename van WF; de hoeveelheid wordt echter bepaald door de dopingelementen. De WF heeft de neiging stabiel te zijn bij een concentratie van 14,6%. Aan de andere kant zal n-type doping de WF sterk doen afnemen.

De relatie tussen de WF en het aantal dopingatomen. De relatie tussen de WF en het aantal dopingatomen. Verschillende soorten doteermiddelen, bijvoorbeeld Al, B, P, N en Si, worden gedoteerd in het grafeen met de grootte van 4 × 4 cellen

Hoewel de invloed van doteermiddelen op de WF is geanalyseerd en van vitaal belang is voor de toepassing van grafeen, is de haalbaarheid van doping voor verschillende atomen anders. Zo berekenen we de vormingsenergie van verschillende doteringsatomen in GNR's. De vormingsenergie [51] wordt beschreven als Vgl. (4):

$$ {E}_{\mathrm{formation}}={E}_{\left(\mathrm{GNRs}+d\right)}+{nE}_{\mathrm{C}}-{E}_ {\left(\mathrm{GNRs}\right)}-{nE}_{\mathrm{d}} $$ (4)

waar E _formatie is de vormingsenergie, E _(GNR's) is de energie van ongerepte GNR's, E _{(GNR's + d )} is de energie van gedoteerde GNR's, d is het dopingatoom, n is het nummer, en E _C en E _d zijn de chemische potentialen bepaald voor koolstof- en doteringsatomen.

De vormingsenergie kan worden gebruikt om te beoordelen of de haalbaarheid van het gebruik van atomen voor doping goed is of niet. Hoe kleiner de vormingsenergie, hoe makkelijker de doping wordt. Figuur 5 laat zien dat het met Al gedoteerde grafeen de grootste maar meest onstabiele vormingsenergie heeft; de toename van de Al-atomen leidt tot de dramatische veranderingen van de structuur in het grafeen met 4 × 4-celgrootte. Daarentegen is de vormingsenergie van B en N erg klein, maar kleine veranderingen zijn duidelijk met de toename van het aantal atomen. De atomen van Al, Si en P hebben meer fluctuaties in vormingsenergie vergeleken met de atomen van B en N. Dit komt omdat de vormingsenergieën van Al, Si en P in grafeen groot zijn, wat betekent dat de Al-, Si - en P-gedoteerde grafenen zijn minder stabiel, vooral het met Al gedoteerde grafeen heeft de meest onstabiele structuur. Ze zijn relatief moeilijk te doteren in grafeen. Over het algemeen is de Al-doping in grafeen moeilijk, terwijl B- en N-doping gemakkelijker zijn. De WF en vormingsenergie van deze doteermiddelen in grafeen zijn opgenomen in Tabel 2.

De relatie tussen de vormingsenergie en het aantal doteringsatomen. De relatie tussen de vormingsenergie en het aantal doteringsatomen. Verschillende soorten doteringsatomen, bijvoorbeeld Al, B, P, N en Si, worden gedoteerd in het grafeen met 4 × 4-celgroottes

Conclusies

De WF van grafeen in verschillende toestanden, zoals oppervlaktemodificatie, doping en defecten, wordt in deze studie onderzocht. Kortom, de WF neemt af naarmate de grafeenbreedte toeneemt. Voor de hydroxylmodificatie is de WF groot wanneer het aantal hydroxylen toeneemt. Bovendien wordt, wanneer de verdeling van hydroxylen intensief is, ook de WF verhoogd. Het defect zou de grafeen-WF verminderen, die niet afhankelijk is van de posities. De p-type dotering met B en Al zou de WF doen toenemen; de verhoogde hoeveelheid wordt echter bepaald door de doteermiddelen. De n-type dotering met N en P vermindert WF sterk. Deze ontdekkingen zullen een theoretische ondersteuning bieden bij het beheersen van grafeen en het verder verbeteren van het ontwerp van op grafeen gebaseerde apparaten.

Vervaardiging, karakterisering en cytotoxiciteit van sferisch gevormde geconjugeerde van goudkokkelschil afgeleide calciumcarbonaat nanodeeltjes voor biomedische toepassingen Bevordering van SH-SY5Y-celgroei door gouden nanodeeltjes gemodificeerd met 6-mercaptopurine en een neuron-penetrerend peptide

Nanomaterialen

Metaal

Hars

vezel

Samengesteld materiaal