Gradiënt-ontworpen lichtabsorberende laag verbetert ladingsscheiding en efficiëntie in perovskiet zonnecellen

Samenvatting

Ladingstransportgedrag in de perovskiet lichtabsorptielaag beïnvloedt de prestaties van perovskiet zonnecellen (PZC) aanzienlijk. In dit werk werden gereduceerde ladingrecombinatieverliezen bereikt door het ontwerp van een bandstructuur in perovskietmaterialen. Een ultradunne (PbI₂/PbBr₂)_n film met een gradiënt dikteverhouding werd gedeponeerd als de loodhalide precursorlaag door een thermische verdampingsmethode, en PZC's met een gradiënt bandstructuur in de perovskiet absorptielaag werden gefabriceerd door een twee-stappen methode in omgevingsatmosfeer. Ter vergelijking werden PZC's met homogene perovskietmaterialen van MAPbI₃ en MAPbI_xBr_3−x eveneens gefabriceerd. Er is gevonden dat de gradiënt type-II bandstructuur de ladingslevensduur aanzienlijk vermindert en de ladingsscheidingsefficiëntie verbetert. Als resultaat tonen PZC's met een gradiënt bandstructuur een gemiddelde vermogensomzettingsrendement van 17,5%, wat 1–2% hoger is dan traditionele PZC's. Dit werk biedt een nieuwe methode voor het ontwikkelen van hoge-efficiënte PZC's.

Inleiding

In de laatste 10 jaar zijn perovskiet zonnecellen (PZC's) de focus van aandacht geworden in het energievakgebied vanwege hun hoge efficiëntie en lage kosten. Veel inspanningen zijn gericht op de verbetering van celprestaties of vermogensomzettingsrendement (PCE). Zoals we weten, hangt de celprestatie essentieel af van incident foton-naar-elektron omzettingsefficiëntie (IPCE) en lichtabsorptie-efficiëntie, terwijl efficiënte ladingsscheidingsefficiëntie de sleutel is om IPCE te verbeteren. Daarom wordt het cruciaal om het transport van fotogegenereerde ladingen in perovskietmaterialen te controleren. In traditionele planaire structuur PZC's worden ladingen (of elektronen-gaten paren) gescheiden aan de interface tussen de elektronen-transportlaag (ETL) en perovskietmateriaal, en alleen ladingen die diffunderen naar de scheidingsinterface kunnen effect hebben op celprestaties. Daarom is veel werk gewijd aan het verminderen van ladingrecombinatie tijdens diffusie. Verschillende methoden, zoals oplosmiddel-annealing, additieve engineering, oppervlakte-passivering, etc. zijn toegepast om de perovskiet-kristalkwaliteit te verbeteren. Echter, banduitlijning-controle is een alternatieve methode om recombinatieverliezen te verminderen. Bijvoorbeeld, Jing Zhang et al. introduceerden extrinsieke bewegelijke ionen Li⁺/I⁻ in MAPbI₃, en de aggregatie van Li⁺/I⁻ stemde het energieniveau van de perovskiet af, wat ladingsextractie uit perovskietmaterialen naar zowel ETL als gat-transportlaag (HTL) in PZC's vrij efficiënt maakte. Interessant is dat de bandstructuur van organometaal-halide perovskietmaterialen gemakkelijk aangepast kan worden door de component of inhoud van het halogeen-element in perovskietmaterialen te veranderen. Bijvoorbeeld, Zhang et al. fabriceren een MAPbI₃/MAPbI_xBr_3−x heterostructuur met een type-II bandstructuur en bereikten HTL-vrije PZC's. In essentie is het een ideale aanpak om recombinatieverliezen direct te verminderen door het ontwerp van een gradiënt bandstructuur in de perovskiet lichtabsorptielaag, wat de ladingsscheiding zo snel mogelijk ondersteunt. Echter, naar onze kennis is er tot nu toe niet gerapporteerd over de fabricatie van perovskietmaterialen met een gradiënt bandstructuur.

In dit werk werden ultradunne PbI₂ en PbBr₂ films afwisselend gedeponeerd op het substraat als de loodhalide precursorlagen door een thermische verdampingsmethode, en PZC's met een gradiënt-ontworpen perovskiet absorptielaag werden gefabriceerd door de dikteverhouding van PbI₂ tot PbBr₂ films geleidelijk af te stellen. Ter vergelijking werden PZC's met homogene perovskietmaterialen van MAPbI₃ en MAPbI_xBr_3−x eveneens gefabriceerd. Scanning elektronenmicroscopie (SEM), energie-dispersieve Röntgenspectroscopie (EDS), Röntgendiffractie (XRD), absorptiespectra, fotoluminescentie (PL) spectra, en tijdsopgeloste fotoluminescentie (TRPL) spectra werden uitgevoerd om de morphologieën, elementverdeling, kristalstructuren, chemische samenstellingen, optische eigenschappen en ladingslevensduur van perovskietmaterialen te onderzoeken. Er is gevonden dat de gradiënt bandstructuur in de perovskiet lichtabsorptielaag de ladingslevensduur aanzienlijk vermindert en de ladingsscheidingsefficiëntie verbetert. Als resultaat tonen PZC's met een gradiënt bandstructuur een gemiddeld vermogensomzettingsrendement van 17,5%, wat 1–2% hoger is dan traditionele PZC's.

Experimentele Sectie

Apparaatfabricatie

Fluor-gedoteerd tin-oxide (FTO) glas substraat (15 Ω/vk) werden geëtst door een laser en gereinigd door opeenvolgende ultrasoonische reiniging in aceton, ethanol, gedemineraliseerd water voor 15 min in elk. Een compacte SnO₂ (c-SnO₂) laag werd gedeponeerd op de gereinigde FTO substraat door spin-coaten van 0,1 M tin-oxide ethanol oplossing (Xi'an Polymer) met 3000 rpm gedurende 30 s, en vervolgens geanneald bij 200 °C gedurende 120 min. Nadat de substraaten van nature afkoelden tot kamertemperatuur, werden ze gedoopt in tin-tetrachloride oplossing voor 20 min bij 75 °C, en daarna gespoeld met gedemineraliseerd water en gedroogd door stikstofstroom. Drie soorten perovskietlagen, nl. MAPbI₃, MAPbI_xBr_3−x, en G-MAPbI_xBr_3−x, werden bereid door een twee-stappen methode. Om homogene MAPbI₃ of MAPbI_xBr_3−x perovskietfilms te fabriceren, werd PbI₂ (99,99%, Xi'an Polymer) met een dikte van 180 nm eerst verdampt op het voorbereide substraat met een snelheid van 0,5 nm/s. Om loodhaliden om te zetten in MAPbI₃ materialen, werd de precursorfilm met een oplossing van CH₃NH₃I (MAI) in isopropanol (40 mg/mL) gespincoat op de substraaten, terwijl om loodhaliden om te zetten in MAPbI_xBr_3−x, een MAI en MABr (CH₃NH₃Br) gemengde isopropanol oplossing (molverhouding: 4:1) gebruikt werd als precursor en gespincoat op de as-voorbereide FTO/c-SnO₂/PbI₂ substraaten. Wat de fabricatie van gradiënt MAPbI_xBr_3−x perovskietfilms betreft, werden PbI₂ en PbBr₂ afwisselend verdampt op het FTO/c-SnO₂ substraat als de loodhalide precursorlagen, zoals getoond in Fig. 1, door de verdampingstijd van PbI₂ en PbBr₂ nauwkeurig te controleren, en een 180-nm heterogene loodhalide laag met een gradiënt dikteverhouding, bestaande uit (11,6 nm PbI₂/0,4 nm PbBr₂)/(11,2 nm PbI₂/0,8 nm PbBr₂)/....../(6 nm PbI₂/6 nm PbBr₂), werd verkregen. En vervolgens werd de precursorfilm met een oplossing van MAI in isopropanol (40 mg/mL) gespincoat op de as-voorbereide FTO/c-SnO₂/(PbI₂/PbBr₂)₁₅ substraaten. Alle bovengenoemde spin-coat snelheden werden ingesteld op 5500 rpm, en alle monsters werden geanneald bij 110 °C gedurende 60 min. Het gat-transportmateriaal (HTM) werd gedeponeerd door spin-coaten met 4000 rpm gedurende 30 s, wat samengesteld was uit 72 mg spiro-OMeTAD, 28,8 μL 4-tert-butylpyridine, en 17,5 μL 520 mg/mL lithium-bis-(trifluormethaansulfonyl)imide in acetonitrile in 1 mL chloorbenzeen. Alle bovenstaande processen worden uitgevoerd in luchtatmosfeer met een relatieve vochtigheid van 35%. Ten slotte werden 80-nm-dikke goude elektroden gedeponeerd op de bovenkant van de apparaten door een thermische verdampingsmethode. Het actieve oppervlak van de cel werd gemeten op 0,07 cm².

Karakterisering

Morfologieën van de monsters en EDS mapping afbeeldingen werden onderzocht door een hoge-resolutie veld-emissie SEM (FE-SEM, Zeiss Sigma). Kristalstructuren werden geanalyseerd door XRD (Ultima IV, Rigaku, Cu Kα: λ = 0,15406 nm). De absorptiespectra van perovskietfilms werden gekarakteriseerd door een UV/Vis spectrophotometer (PerkinElmer, Lambda 850). De stroomdichtheid-spanning (J-V) curves werden gemeten door een digitale bronmeter (B2901A, Keysight) onder een AM 1.5 zonsimulator (SS150, Zolix). De IPCE werd gemeten in AC-modus op een (QE-R, Spectral Response Measurement System) testsysteem (Enli Technology Co. Ltd.) met een wolfraam-halogeenlamp als lichtbron. PL en TRPL spectra werden gemeten door een steady-state transient nabij-infrarood fluorescentiespectrometer (FLS 980) met een laser golfengte van 377 nm als excitatiebron.

Resultaten en Discussie

De oppervlakte- en dwarsdoorsnede-morfologieën van de perovskietfilms werden gekarakteriseerd door SEM. Figuur 2 a–c tonen de oppervlakteafbeeldingen van de perovskietmonsters van MAPbI₃, MAPbI_xBr_3−x, en gradiënt MAPbI_xBr_3−x (aangeduid als G-MAPbI_xBr_3−x), respectievelijk. De insets zijn hun dwarsdoorsnede-afbeeldingen. Alle monsters vertonen een uniforme en compacte oppervlakte, wat de goede kristalkwaliteit van perovskietmaterialen aangeeft. Opvallend is dat de monsters verschillende korrelgroottes demonstreren. Het MAPbI_xBr_3−x monster heeft een gemiddelde korrelgrootte in de orde van micrometers, terwijl voor MAPbI₃ en G-MAPbI_xBr_3−x monsters de korrelgroottes ~350 nm en ~450 nm zijn, respectievelijk. Het grootteverschil zou gerelateerd moeten zijn aan het materialegroeiproces. Wat het MAPbI_xBr_3−x monster betreft, werd een MAI en MABr gemengde isopropanol oplossing gebruikt als precursor, terwijl voor de andere twee monsters alleen de MAI isopropanol oplossing werd gebruikt. Br-atomen in de precursoroplossing neigen ertoe om I-atomen langzaam te verplaatsen tijdens het groeiproces vanwege hun verschillende atomaire straal, wat gunstig is om de groeisnelheid te verlagen en de korrelgrootte te vergroten. Dit gedrag wordt ook in andere rapporten waargenomen. Daarnaast, zoals getoond in de insets van Fig. 2, is de dikte voor alle drie monsters gecontroleerd op ~350 nm, wat vergelijkbaar is met de geoptimaliseerde waarde in eerdere rapporten.

Om de kristalstructuren en samenstellingen van verschillende monsters te verduidelijken, werden XRD-metingen uitgevoerd met resultaten in Fig. 3a. De diffractiepieken rond 14,1°, 28,4°, 31,8° en 40,9° zijn geïndexeerd naar (110), (220), (312) en (330) vlakken van MAPbI₃ materiaal, respectievelijk. Er is geen karakteristieke piek corresponderend met hexagonale PbI₂ of PbBr₂, wat de volledige omzetting onthult. Wat het MAPbI₃ monster betreft, zoals getoond in Fig. 3b, verschuiven de diffractiepieken van MAPbI_xBr_3−x en G-MAPbI_xBr_3−x monsters licht naar grotere 2θ graden en verschijnen bijna op dezelfde positie, wat de analoge dotinginhoud van Br-atomen aangeeft. Figuur 3c toont hun absorptiespectra. Voor het MAPbI₃ monster wordt een duidelijke absorptierand bij ~785 nm waargenomen, corresponderend met een bandgat van 1,58 eV. Voor de andere twee monsters verschuiven beide absorptieranden naar ~755 nm, corresponderend met een bandgat van 1,64 eV. Empirisch kan het bandgat E_g geschat worden door de volgende kwadratische vergelijking:

E_g(MAPbI_xBr_3−x) = 2,29 − 0,35x + 0,037x²

daarom kan de Br-inhoud geschat worden op ~16%. Het is de moeite waard op te merken dat hoewel MAPbI_xBr_3−x en G-MAPbI_xBr_3−x monsters bijna dezelfde absorptieranden hebben, hun curvehellingen een bepaald verschil vertonen. De absorptierand voor G-MAPbI_xBr_3−x monster is relatief zachter, wat zou kunnen liggen aan het feit dat het een niet-homogeen perovskietmateriaal bezit met een niet-identiek bandgat.

De PZC's werden gefabriceerd door gebruik te maken van de bovenstaande drie monsters en gelabeld als PSC-I, PSC-I/Br, en PSC-G-I/Br, respectievelijk. Figuur 4a toont de J-V karakteristieke curves. De gedetailleerde prestatieparameters zijn samengevat in de ingevoegde tabel. Men ziet dat PSC-G-I/Br de beste prestaties vertoont met een PCE van 18,2%, corresponderend met een open-circuit spanning (Voc) van 1,07 V, een kortsluit-stroomdichtheid (Jsc) van 22,5 mA/cm², en een vulfactor (FF) van 75,6%. Begrijpelijk is dat de Voc van beide Br-bevattende cellen 0,06 V hoger is dan die van de cel zonder Br-component, aangezien Br-doting het bandgat van het perovskietmateriaal verbreedt en de Voc verbetert. Daarnaast, in vergelijking met de andere twee cellen, heeft de PSC-I/Br cel een aanzienlijk verminderde Jsc (21,7 mA/cm²). Dit kan zijn vanwege de mindere lichtabsorptie in het perovskietmateriaal door het grotere bandgat. Om de effectiviteit van het experiment te bevestigen, fabriceren we 80 apparaten voor elk type cel. Figuur 4b toont de PCE histogrammen. Duidelijk hebben PSC-G-I/Br apparaten het hoogste gemiddelde PCE van 17,5%, terwijl PSC-I en PSC-I/Br apparaten lagere gemiddelde PCE's vertonen, corresponderend met ~15,8% en ~16,7%, respectievelijk. Figuur 4c toont de stabiliteitsresultaten. Na drie weken is de celprestaties bijna met 60% gedaald. Hier moet vermeld worden dat ons experiment volledig in luchtatmosfeer wordt uitgevoerd (relatieve vochtigheid 35%), en PZC's met hogere efficiëntie en stabiliteit kunnen hopelijk bereikt worden wanneer ze in een lage-vochtigheidsomgeving gefabriceerd worden.

Om het mechanisme van de verbeterde prestaties in PSC-G-I/Br apparaten te onthullen, werden metingen van IPCE, PL, EDS en TRPL voor de verschillende monsters uitgevoerd. Figuur 4d toont hun IPCE-curves met golfengtebereik van 300 tot 800 nm. Er zijn lichte verschillen in afsnijgolfengte en IPCE-intensiteit. Wat het PSC-I apparaat betreft, toont het het grootste effectieve gebied van 300 tot 780 nm, wat bijdraagt aan de maximale Jsc. In tegenstelling tonen Br-bevattende apparaten (nl. PSC-I/Br en PSC-G-I/Br) kortere afsnijgolfengte door het grotere bandgat. Opvallend is dat, in vergelijking met PSC-I/Br apparaat, PSC-G-I/Br apparaat hogere IPCE heeft in het bereik van 500 tot 750 nm, wat resulteert in grotere Jsc. Dit fenomeen kan gerelateerd zijn aan de lichtabsorptieverdeling in het perovskietmateriaal. Het is bekend dat de uitleidingcoëfficiënt van het perovskietmateriaal afneemt met de toename van lichtgolfengte in het zichtbare bereik. Daarom, wanneer zonlicht incidenteert op de perovskietcel, neigt kort-golfengte licht ertoe geabsorbeerd te worden in het gebied dicht bij de scheidingsinterface vanwege de kleine penetratiediepte, en de fotogegenereerde ladingen hebben hogere scheidingsefficiëntie, terwijl lang-golfengte licht diepere penetratiediepte heeft, en meer fotogegenereerde ladingen ver van de scheidingsinterface liggen, wat niet gunstig is voor ladingsscheiding. Dienovereenkomstig, zoals getoond in Fig. 4d, voor PSC-I/Br of PSC-I apparaat, is de IPCE in de lange golfengte iets lager dan in de korte golfengte. Echter, voor PSC-G-I/Br apparaat, draagt de gradiënt energiebandstructuur meer bij aan de verbetering van ladingsscheidingsefficiëntie ver van de interface dan nabij de interface. Daarom verschijnt een significante verbetering van IPCE in de lange golfengte (500–750 nm).

Figuur 5a toont hun PL-spectra gemeten van de voorzijde (van perovskietmateriaal) en achterzijde (van het glas). In het geval van MAPbI₃ en MAPbI_xBr_3−x materialen, liggen de PL-piekposities op 780 en 752 nm, respectievelijk, corresponderend met bandgat van 1,58 en 1,64 eV, wat goed overeenkomt met resultaten in Fig. 3c. Tegelijkertijd zijn de piekposities van PL-spectra gemeten van de verschillende kanten hetzelfde, wat de homogene materialen demonstreert. Interessant is dat voor MAPbI_xBr_3−x, de twee PL-spectra verschillende piekposities vertonen gelokaliseerd op 734 nm en 771 nm, respectievelijk, corresponderend met een bandgatverschil van 80 meV; bovendien is de volle breedte op halve maximum (FWHM) van PL-spectra breder dan die van MAPbI₃ of MAPbI_xBr_3−x materialen. Deze fenomenen zouden gerelateerd moeten zijn aan de niet-homogene Br-verdeling in perovskietmaterialen. Wat het G-MAPbI_xBr_3−x monster betreft, is het equivalent aan multi-component materiaal, en het PL-spectrum is samengesteld uit meerdere spectra, wat resulteert in de verbreiding van FWHM. Bovendien, wanneer excitatielicht incidenteert op verschillende kanten, draagt elk enkel spectrum verschillend bij aan het totale PL-spectrum. In het geval van PL-spectrum gemeten van de voorzijde, zijn meer bijdragen van het oppervlakte perovskietmateriaal met het grotere bandgat, wat resulteert in de piekpositie van het PL-spectrum gelokaliseerd op de kortere golfengte. En vice versa, de piekpositie van het PL-spectrum gemeten van de achterzijde ligt op de langere golfengte. Om de Br-elementverdeling verder te analyseren, werden EDS mapping van I en Br elementen uitgevoerd voor MAPbI_xBr_3−x en G-MAPbI_xBr_3−x monsters. Zoals getoond in Fig. 5c–g, verdelen I en Br elementen zich bijna uniform over de hele perovskietlaag voor MAPbI_xBr_3−x monster, terwijl een gradiënt I en Br-verdeling langs de longitudinale richting duidelijk waargenomen kan worden voor G-MAPbI_xBr_3−x zoals getoond in Fig. 5h–l, en bovendien, hoe dichter bij het FTO substraat, hoe kleiner de Br-inhoud. Deze resultaten zijn consistent met de oorspronkelijke verwachting. Daarnaast kan uit Fig. 5a gezien worden dat de PL-intensiteit voor G-MAPbI_xBr_3−x materiaal aanzienlijk lager is dan die voor de andere twee monsters. Zoals we weten, wordt de emissie-intensiteit significant beïnvloed door de ladingslevensduur van perovskietmateriaal. Figuur 5b toont de TRPL-spectra gemeten bij 770 nm voor verschillende monsters. We fitten de ladingslevensduur door een twee-componenten exponentiële afnamefunctie:

F(t) = A + B₁exp(−t/τ₁) + B₂exp(−t/τ₂)

waarbij A de baseline-offset constante is, B₁ en B₂ de corresponderende demping-amplitudes van deze component, en τ₁ en τ₂ de afnametijd. De gemiddelde recombinatielevensduur (τ_ave) kan berekend worden door de volgende vergelijking:

τ_ave = ΣB_iτ_i² / ΣB_iτ_i

De fitting-waarden van τ_ave voor MAPbI₃, MAPbI_xBr_3−x en G-MAPbI_xBr_3−x zijn 18,4 ns, 18,1 ns en 13,1 ns, respectievelijk. Men ziet dat G-MAPbI_xBr_3−x monster de kortste ladingslevensduur heeft. Zoals we weten, kan materiaalkwaliteit ook de ladingslevensduur beïnvloeden, en slechte kwaliteit resulteert in een korte ladingslevensduur. Volgens onze XRD-resultaten getoond in Fig. 3a, zijn de karakteristieke pieken bij 14,1° scherp en hun FWHM's zijn bijna hetzelfde voor de drie monsters, wat aantoont dat er weinig verschil is in hun kristalkwaliteiten. Daarnaast verschijnt geen verbreiding voor de FWHM van PL-spectrum in MAPbI_xBr_3−x in vergelijking met die in MAPbI₃, zoals getoond in Fig. 5a, wat aantoont dat onze fabricatietechnologie geschikt is voor de bereiding van perovskietmaterialen met gemengde halogeen-elementen. Bovendien, in ons experiment, vertoont PSC-G-MAPbI_xBr_3−x hogere PCE in vergelijking met de andere twee soorten cellen, wat tegenstrijdig is met de slechte kwaliteit van G-MAPbI_xBr_3−x materiaal. Daarom is het redelijk te geloven dat de kortere afnametijd in TRPL-spectrum voornamelijk toegeschreven wordt aan de gradiënt bandstructuur en de hogere ladingsscheidingsefficiëntie in G-MAPbI_xBr_3−x materiaal. In deze zin is de ontworpen gradiënt bandstructuur in ons experiment gunstig voor ladingsscheiding en apparaatprestaties in vergelijking met traditionele homogene bandstructuur.

Om verder uit te leggen hoe de gradiënt bandstructuur de prestaties van PZC's beïnvloedt, werden schematische diagrammen van het werkprincipe voor PZC's met of zonder gradiënt bandstructuur in het perovskietmateriaal getekend in Fig. 6. Wat de traditionele structuur PZC betreft getoond in Fig. 6a, worden elektronen-gaten paren eerst gegenereerd in perovskietmaterialen onder bestraling, en vervolgens worden ze gescheiden aan de interface tussen SnO₂ en perovskietmateriaal, wat leidt tot stroomuitgang. Vanuit dit standpunt kunnen alleen elektronen-gaten paren die diffunderen naar de scheidingsinterface bijdragen aan de uitgangsstroom. Daarom is het verbeteren van kristalkwaliteit uitgebreid toegepast om celprestaties te verbeteren door het verhoogde aantal elektronen-gaten paren dat de scheidingsinterface bereikt. Op basis van eerdere rapporten zal het geleidingsband voor licht Br-gedoteerd perovskietmateriaal (MAPbI_xBr_3−x) geleidelijk toenemen met Br-inhoud terwijl het valentieband bijna constant blijft. In het licht hiervan wordt de bandstructuur voor PZC met een gradiënt Br-inhoud getekend in Fig. 6b. In vergelijking met de traditionele bandstructuur getoond in Fig. 6a, ondersteunt de gradiënt structuur ladingsscheiding binnen perovskietmaterialen, wat de ladingstradiatieve of niet-radiatieve recombinatie tijdens het diffusieproces aanzienlijk vermindert, waardoor de ladingsscheidingsefficiëntie en celprestaties verbeteren.

Conclusies

In dit werk werden perovskiet absorptielagen met een gradiënt of niet-gradiënt bandstructuur ontworpen en gefabriceerd door een twee-stappen methode, en drie soorten PZC's, nl. PSC-I, PSC-I/Br en PSC-G-I/Br, werden bereikt. De resultaten onthullen dat de gradiënt bandstructuur in perovskiet absorptielagen gunstig is voor de reductie van ladingrecombinatieverliezen. Een verbeterde ladingsscheidingsefficiëntie en IPCE werd bereikt in PZC met een gradiënt bandstructuur. Als resultaat vertoont dit type PZC's een gemiddeld PCE van 17,5%, wat 1–2% hoger is dan traditionele PZC's. Dit werk baant een weg om hoge-efficiënte PZC's te ontwerpen.

Beschikbaarheid van Data en Materialen

We verklaren dat materialen beschreven in het manuscript, inclusief alle relevante ruwe data, vrij beschikbaar zullen zijn voor elke wetenschapper die ze wenst te gebruiken voor niet-commerciële doeleinden, zonder de deelnemersvertrouwelijkheid te schenden.