Optische prestaties van top-down gefabriceerde AlGaN Nanorod-arrays met ingebouwde multi-quantumwells

Abstract

Diep ultraviolet AlGaN-gebaseerde nanorod (NR) arrays werden vervaardigd door nano-imprint lithografie en top-down droge etstechnieken van een volledig structurele LED-wafer. Sterk geordende periodieke structurele eigenschappen en morfologie werden bevestigd door scanning-elektronenmicroscopie en transmissie-elektronenmicroscopie. Vergeleken met vlakke monsters, onthulde kathodoluminescentiemeting dat NR-monsters een 1,92-voudige verbetering van de lichtextractie-efficiëntie (LEE) en een 12,2-voudige interne kwantumefficiëntie (IQE) verbetering vertoonden voor de emissie van multi-quantumputten bij ongeveer 277 nm. De LEE-verbetering kan worden toegeschreven aan de goed gefabriceerde nanogestructureerde interface tussen de lucht en de epilagen. Bovendien was het verminderde kwantumbeperkte grimmige effect verantwoordelijk voor de grote verbetering in IQE.

Inleiding

In het afgelopen decennium hebben op AlGaN gebaseerde UV-LED's veel aandacht getrokken vanwege hun veelbelovende toepassingen zoals waterzuivering, sterilisatie en biochemische detectie. [1,2,3]. In vergelijking met traditionele kwik-UV-lampen zijn op AlGaN gebaseerde UV-LED's robuust, compact en milieuvriendelijk en kunnen ze worden ingeschakeld zonder opwarmstap. Er bestaat echter een sterk piëzo-elektrisch veld in de AlGaN multi-quantum wells (MQW's), wat resulteert in een ruimtelijke scheiding van elektronen en gaten, genaamd kwantumbegrensd grimmig effect (QCSE), dat de interne kwantumefficiëntie (IQE) drastisch verlaagt [4] . Een ander probleem is de lage lichtextractie-efficiëntie (LEE) [5], die niet alleen wordt veroorzaakt door de interne totale reflectie op het grensvlak van de epilagen, maar ook door het dominante transversale magnetische (TM) gepolariseerde licht [6]. Eerdere onderzoeken suggereerden dat de engineering van de energieband een effectieve manier is om de QCSE te verminderen en zo de IQE te verbeteren [7]. Aan de andere kant, de interface-engineering, zoals het opnemen van structuren zoals fotonisch kristal [8, 9], patroonsubstraat [10, 11], gedistribueerde Bragg-reflector [12] en oppervlakteplasmonen [13,14,15,16], kan de LEE van de diepe UV-LED's verbeteren. De combinatie van deze methoden is echter relatief moeilijk.

Fabricage van op AlGaN gebaseerde diepe UV nanogestructureerde LED's kan een alternatieve manier zijn om tegelijkertijd QCSE- en lage LEE-problemen te overwinnen. Over het algemeen werden nanogestructureerde LED's gefabriceerd door maskers op nanometerschaal en top-down droge etstechnieken. De maskers werden vervaardigd via gegloeide metalen nanodeeltjes zoals nikkel (Ni) of goud [17, 18], nanosfeerlithografie [19,20,21], elektronenstraallithografie (EBL) [22] en frezen met gefocusseerde ionenbundels [23] . Ondertussen zijn er verschillende selectieve epitaxiemethoden ontwikkeld om op InGaN gebaseerde nanodraad-LED's te verkrijgen [24, 25]. Elke methode heeft echter zijn eigen natuurlijke nadelen, zoals dure, oncontroleerbare morfologie, niet-uniform, onverenigbaar met micro-elektronische processen en tijdrovend. Om deze tekortkomingen te verhelpen, hebben we een zachte UV-uithardende nano-imprintlithografie (NIL)-techniek ontwikkeld om controleerbare maskers te maken in een zeer groot gebied, met een hoge uniformiteit en een lage dichtheid van defecten [26, 27].

In dit werk hebben we met succes AlGaN nanorod (NR) -arrays voorbereid met MQW's ingebed in vlakke AlGaN LED-wafels. Vergeleken met de vlakke (PLA) monsters zijn 1,92-voudige LEE-verbetering en 12,2-voudige relatieve IQE-verbetering aangetoond. Kathodoluminescentie (CL), scanning elektronenmicroscopie (SEM) en transmissie-elektronenmicroscopie (TEM) metingen suggereerden dat de verbeterde LEE kan worden toegeschreven aan de verbeterde grensvlakkwaliteit tussen de lucht en de epilagen. De Raman-metingen toonden aan dat de spanning in de MQW's is verminderd van 0,42% naar 0,13%, wat gunstig is voor IQE-verbetering.

Methoden

De AlGaN LED-wafer is gegroeid door metaal-organische chemische dampafzetting (MOCVD) op een 2 in. c vlak saffiersubstraat, dat wordt gedefinieerd als het PLA-monster. De epitaxie omvatte een 900 nm ongedoteerde AlN-buffer, een AlGaN-laag van 400 nm gegradeerde Al-samenstelling, een 1,4 μm dikke Si-gedoteerde n-Al_0,5 Ga_0,5 N, en 5 perioden van Al_0,35 Ga_0,65 N/Al_0,45 Ga_0,55 N MQW's met een put- en barrièredikte van respectievelijk 3 en 10 nm, gevolgd door een met 100 nm Mg gedoteerde p-GaN-contactlaag.

Een zachte UV-uithardende NIL en een post-groei etsbenadering zijn gebruikt om de AlGaN NR-arrays te verkrijgen [26,27,28]. Zoals getoond in Fig. 1a-h, begon het NIL-proces met een afzetting van een 200 nm dik siliciumdioxide (SiO₂ ) met behulp van de plasma-enhanced chemical vapour deposition (PECVD) -methode (figuur 1b). Vervolgens werden een laag van 300 nm dikke SU8-fotoresist en een laag 80 nm dikke UV-uithardbare resist direct spin-coated op de epilaag (Fig. 1c), met post-zachte UV-uithardende NIL op de UV-uithardbare resist (Fig. 1d). Om de UV-resistresten te verwijderen en de nanopatronen op de SU8-fotoresistlaag te dupliceren, zuurstof (O₂ ) plasma werd gebruikt om SU8-fotoresist te etsen via reactieve ionenets (RIE) -procedure (figuur 1e). Daarna werd een 30 nm dikke Ni-laag afgezet via fysieke dampafzetting (PVD), en het opstijgproces volgde om periodieke Ni-eilanden op het oppervlak van SiO₂ te vormen. laag, die diende als het harde masker (Fig. 1f). Het geprepareerde harde Ni-masker werd gebruikt om de patronen over te brengen naar SiO₂ laag door een ander RIE-proces (Fig. 1g). Vervolgens worden deze SiO₂ nanorod-arrays werden gebruikt als een tweede masker om de AlGaN LED-wafer te etsen via een inductief gekoppeld plasma (ICP) etsproces. Eindelijk, deze SiO₂ nanorod-arraymaskers werden verwijderd door HF-oplossing en AlGaN NR-arrays werden verkregen zoals weergegeven in Fig. 1h. Het rendement van nanostructuren met deze NIL-technologie is meer dan 98% op 2 in.wafer, wat vergelijkbaar is met de EBL-methode, maar de NIL-technologie is veel goedkoper. De details waren te vinden in ons vorige rapport [27]. Het is onvermijdelijk om tijdens droog etsen oppervlaktetoestanden op de zijwand van de nanostaafjes te genereren, die kunnen dienen als recombinatiecentra zonder straling en de luminescentie van AlGaN MQW's kunnen onderdrukken. Zo hebben alle NR-monsters een chemische behandeling ondergaan door KOH en een verdunde zuuroplossing van 90 °C in een waterbad te gebruiken om de oppervlaktetoestanden te verwijderen.

Schema van de fabricage van AlGaN NR-arrays met ingebedde MQW's. een Originele op AlGaN gebaseerde diepe UV LED-wafer. b SiO₂ afzetting. c Spin-coating proces van de SU8 fotoresist en de UV-uithardbare resist. d Zacht UV-uithardend NIL-proces. e RIE-proces van SU8-fotoresist. v Ni-afzetting en lift-off proces in aceton. g Breng Ni-patronen over naar de SiO₂ laag door RIE. u Overdrachtpatronen van SiO₂ naar op AlGaN gebaseerde LED-wafer door ICP

De morfologie van gefabriceerde AlGaN NR-arrays werd gekarakteriseerd in een ZEISS SIGMA veldemissie SEM-systeem met hoge resolutie. TEM-beelden werden verzameld door het FEI Titan 80-300 TEM-systeem met een elektronenstraal die werkte bij 200 kV. De CL-spectra werden verzameld door een elektronenbundel-vezelsondesysteem met een elektronenbundel die werkte bij 10 kV en 922 pA. De spectra van Raman-verstrooiing werden verkregen in een Confocal Raman-spectroscopiebeeldvormingssysteem (WITec alpha 300RA) met terugverstrooiingsconfiguratie, door een 514-nm laser als excitatiebron te gebruiken. De Raman-meting is gekalibreerd met een standaard monokristallijn siliciummonster met optische fonon-modus op 520,7 cm⁻¹ .

Resultaten en discussie

Afbeelding 2 a, inzet in a en b tonen de typische bovenaanzicht, met een adellijke titel en dwarsdoorsnede SEM-afbeeldingen van de gefabriceerde AlGaN NR-arrays met goede uniformiteit en gladde zijwanden. Men kan zien dat de NR zich in een zeer geordende hexagonale reeks bevinden. De diameter, periode en lengte van de NR's zijn respectievelijk ongeveer 350 nm, 730 nm en 1300 nm. Zoals getoond in Fig. 2 c en d, kunnen de MQW's die zijn ingebed in de NR duidelijk worden waargenomen na NR-fabricage. De put en de barrière worden respectievelijk als donkere en lichte gebieden weergegeven en de interface is nog steeds leesbaar, vlak en steil.

Het bovenaanzicht (a ), getiteld (inzet in a), en dwarsdoorsnede (b ) SEM-afbeeldingen van de AlGaN NR-arrays. c , d de TEM-beelden van respectievelijk enkele NR en AlGaN MQW's

Figuur 3 a en b tonen respectievelijk de kamertemperatuur (RT; 300 K) en lage temperatuur (LT; 10 K) CL-spectra van NR-monsters. Figuur 3 c en d tonen respectievelijk de RT- en LT CL-spectra van de PLA-monsters. De ononderbroken lijnen en streepjeslijnen zijn experimentele en aangepaste curve (Gaussiaans). Gauss-fitting geeft aan dat alle spectra uit twee emissiepieken bestaan. Ongeacht het PLA- of NR-monster, vertonen de CL-luminescentie-intensiteiten gemeten bij LT een grote verbetering vergeleken met die onder RT. Dit kan worden toegeschreven aan de zwakke thermische activeringsenergie bij LT. De dragers kunnen dus niet migreren naar defecten waar dragers niet door straling kunnen worden gerecombineerd, wat betekent dat de dragers alleen stralingsrecombinatie uitvoeren en de IQE als ongeveer 100% kan worden beschouwd. Gezien de structuur van de epitaxiale laag, worden de pieken bij korte (piek 1) en lange (piek 2) golflengten toegeschreven aan de emissies van respectievelijk de n-type laag en MQW. De gedetailleerde parameters die zijn verkregen uit de Gaussiaanse verdeelde pieken worden weergegeven in tabel 1. Voor het NR-monster zijn de geïntegreerde emissie-intensiteiten van de n-type laag ongeveer 2,89 [I ₁ (NR300K)/Ik ₁ (PLA300K)] en 2.78 [I ₁ (NR10K)/Ik ₁ (PLA10K)] keer hoger dan dat voor het PLA-monster bij respectievelijk RT en LT. Bij RT is de geïntegreerde intensiteit van de emissie van het MQW voor NR-monster echter ongeveer 5,81 [I ₂ (NR300K)/Ik ₂ (PLA300K)] keer hoger dan dat van PLA-monster, terwijl de verhouding slechts 0,48 [I is) ₂ (NR10K)/Ik ₂ (PLA10K)] bij LT.

een , b CL-spectra van NR-monsters bij respectievelijk 300 K en 10 K, geëxciteerd door een elektronenstraal (10 kV, 992 pA). c , d CL-spectra van PLA-monsters bij respectievelijk 300 en 10 K, geëxciteerd door een elektronenstraal (10 kV, 992 pA). De ononderbroken lijnen en streepjeslijnen komen overeen met de experimentele en Gauss-aanpascurve

Vergeleken met het PLA-monster worden de zijwanden van het NR-monster blootgesteld aan de lucht zoals weergegeven in figuur 4a, wat resulteert in een significante toename van het totale grensvlak tussen de lucht en de epilaag. De LEE kan dus worden verbeterd voor zowel n-type laag- als MQW-emissies. De LEE-verbetering van de n-type laagemissie kan worden geschat op ongeveer 2,8 [I ₁ (NR)/Ik ₁ (PLA)]. Bovendien, volgens de geometrische structuur verkregen uit figuur 2a, is het MQW-gebied van het PLA-monster ongeveer 4 keer groter dan dat van de NR-monsters. Door aan te nemen dat de IQE's voor zowel PLA- als NR-monsters 1 zijn bij 10 K, kan de relatieve lichtextractieverbetering worden verkregen als ongeveer 1,9 [4 × I ₂ (NR10K)/Ik ₂ (PLA10K)]. Het is duidelijk dat de LEE-verbetering van de n-type laagemissie hoger is dan die van de MQW-emissie.

een Het structuurdiagram van PLA- en NR-monster. b De LEE-verbetering van NR-monster vergeleken met PLA-monster in TE- en TM-polarisatietoestand berekend door FDTD-simulatie. De zwarte en rode stippellijnen komen overeen met de emissiegolflengte van respectievelijk de n-type AlGaN-laag en AlGaN MQW's

Eindige-verschil tijddomein (FDTD) simulaties werden uitgevoerd om de LEE-verbetering van AlGaN NR-arrays te verduidelijken. De diameter, periode en lengte van de NR-arrays zijn ingesteld op respectievelijk 350 nm, 730 nm en 1300 nm om overeen te komen met de gefabriceerde NR-arrays zoals weergegeven in figuur 4a. Andere simulatieparameters zijn vergelijkbaar met ons vorige rapport [29]. Veld verzameld door monitor werd gebruikt om de kracht P₀ . te integreren die ontsnappen van het bovenoppervlak, en het bronvermogen van de dipool wordt gedefinieerd als P_S , dus de LEE is η = P ₀ /P _S . En de extractieverbetering kan worden berekend door E _n = η _r /η _p , waar η _p , η _r is de LEE van respectievelijk PLA- en NR-monsters. Figuur 4b toont de verbetering van de lichtextractie van de NR-arrays in vergelijking met PLA-monsters bij transversale elektrische (TE) en TM-polarisatietoestanden. Men kan zien dat voor de n-type laagemissie bij ongeveer 265 nm, de LEE-verbeteringsverhoudingen respectievelijk ongeveer 2,4 en 9,2 zijn voor de TE- en TM-polarisatietoestanden. Eerder onderzoek gaf aan dat zelfs voor samengeperst gegroeide AlGaN MQW's sterk TE-gepolariseerde emissie kan worden waargenomen bij golflengten zo kort als 240 nm [30]. Het is dus redelijk dat de LEE-verbetering van een mengsel van TE- en TM-toestanden ongeveer 2,8 is. De LEE-versterkingsverhoudingen zijn echter ongeveer 2,6 en 9,1 voor respectievelijk de TE- en TM-polarisatietoestand bij ongeveer 277 nm. De berekende LEE-verbeteringsratio van de MQW-emissie uit de experimentele gegevens is ongeveer 1,9, wat kleiner is dan de gesimuleerde LEE-verbeteringsratio van zowel TE- als TM-polarisatietoestanden. Dit kan worden toegeschreven aan de gedeeltelijk onregelmatige vorm van de experimenteel vervaardigde NR-arrays die worden getoond in figuur 2a of de heropname van de beschadigde laag veroorzaakt door het NIL-proces.

Aan de andere kant kan de verminderde QCSE de IQE voor het NR-monster voor de MQW-emissie verbeteren. De IQE's van de n-type laagemissie bij 300 K kunnen worden geschat op ongeveer 1,96% [I ₁ (PLA300K)/Ik ₁ (PLA10K)] en 2,03% [I ₁ (NR300K)/Ik ₁ (NR10K)] voor respectievelijk de PLA- en NR-monsters. Ze liggen heel dicht bij elkaar omdat de QCSE niet bestaat in de n-type laag. De IQE's van de MQW-emissie bij 300 K zijn echter ongeveer 1,32% [I ₂ (PLA300K)/Ik ₂ (PLA10K)] en 16,1% [I ₂ (NR300K)/Ik ₂ (NR10K)] voor respectievelijk de PLA- en NR-monsters. Dus de verbeteringsverhouding van IQE is 12,2 voor de MQW-emissie van het NR-monster vergeleken met het PLA-monster. Deze grote verbetering van het relatieve IQE moet worden toegeschreven aan de verminderde QCSE van het NR-monster. Volgens enkele vergelijkbare werken in blauw/groene LED's [27, 31], zal een grote spanningsrelaxatie als gevolg van de NR-fabricage het QCSE-effect verminderen. De verminderde QCSE zal de golffunctie-overlap van elektronen en gaten vergroten en resulteert in een verhoogd IQE.

Raman-meting werd uitgevoerd om de spanningsrelaxatie in de NR-monsters te bevestigen. Afbeelding 5 toont de Raman-spectra van de PLA- en NR-monsters. De E ₂ (hoge) fonon-modus wordt meestal gebruikt om de spanningstoestand in de epitaxiale lagen te karakteriseren. Met name drie E ₂ (hoge) fonon-modi worden weergegeven in de Raman-spectra voor zowel PLA- als NR-monsters, overeenkomend met de GaN-contactlaag, n-type laag en AlN-bufferlaag. Het is duidelijk dat de piekverschuivingen van PLA- en NR-monsters anders zijn in vergelijking met stressvrije E ₂ (hoge) fonon-modi, wat aangeeft dat de stresstoestand is veranderd nadat het PLA-monster in het NR-monster was gefabriceerd. Gewoonlijk wordt de spanning in het vlak van de epitaxiale lagen uitgedrukt door de volgende vergelijking [29]:

$$ {\omega}_{{\mathrm{E}}_2\left(\mathrm{high}\right)}-{\omega}_0=C\sigma, $$ (1)

waarbij C de spanningsverschuivingssnelheid is (− 3,4 cm⁻¹ /GPa, − 3.1 cm⁻¹ /GPa, en − 3.25 cm⁻¹ /GPa voor GaN, AlN en Al_0,5 Ga_0,5 N, respectievelijk) [29]. $ {\omega}_{{\mathrm{E}}_2\left(\mathrm{high}\right)} $ en ω ₀ zijn de Raman-verschuivingen voor de E ₂ (hoge) modus van respectievelijk de overeenkomstige epitaxiale lagen in onze studie en de stressvrije materialen. De ω ₀ waarden voor GaN en Al_0,5 Ga_0,5 N zijn naar verluidt 567,0 en 586,0 cm⁻¹ bij RT, respectievelijk [32]. De spanning van de epitaxiale lagen kan worden uitgedrukt als [33]:

$$ {\sigma}_{\mathrm{xx}}=\left[{C}_{11}+{C}_{12}-2\frac{C_{13}^2}{C_{33} }\right]{\varepsilon}_{\mathrm{xx}}, $$ (2)

waar σ _xx is de spanning in het vlak; ε _xx is de spanning in het vlak, en C _ij is de elastische constanten van GaN en AlN gegeven in vorig rapport [34], d.w.z. een evenredigheidsfactor van 478,5 GPa voor GaN, en 474,5 GPa voor Al_0,5 Ga_0,5 N.

Raman-spectra van de PLA- en NR-monsters gestimuleerd door een 514-laser bij RT. De zwarte en rode curven vertegenwoordigen respectievelijk PLA- en NR-monsters. De blauwe en roze stippellijnen komen overeen met E ₂ h piek van onbelast GaN en Al_0,5 Ga_0,5 N, respectievelijk

Vergelijkingen gebruiken. (1, 2), de Raman-verschuiving, spanning en de rek staan vermeld in tabel 2. Met name de rek is sterk verminderd in de GaN-contactlaag. Door simpelweg een lineaire interpolatie van de spanning en spanning in de verschillende Al-gehalte-epilagen te overwegen, kan de spanning/rek in de MQW's met 35% Al-gehalte worden verkregen als 1,99 GPa/0,42% en 0,59 GPa/0,13% voor de PLA en NR monster, respectievelijk. Er is dus een rek van 69% ontspannen in de MQWs-laag van het NR-monster.

Volgens eerder onderzoek [35] is het polarisatieveld E _w in de kwantumputten kan worden uitgedrukt als

$$ {E}_{\mathrm{w}}=\frac{l_{\mathrm{b}}\left({P}_{\mathrm{b}}-{P}_{\mathrm{w} }\right)}{l_{\mathrm{w}}{\upvarepsilon}_{\mathrm{b}}+{l}_{\mathrm{b}}{\upvarepsilon}_{\mathrm{w}} }, $$ (3)

waar l _w , l _b , P _w , P _b , en ε _b , ε _w zijn de breedtes, totale polarisaties en diëlektrische constanten van respectievelijk de putten en de barrières. Er moet dus niet alleen rekening worden gehouden met de piëzo-elektrische polarisatie, maar ook met de spontane polarisatie. De piëzo-elektrische polarisatie wordt berekend door $ {P}_{\mathrm{pz}}=2\left({e}_{31}-{e}_{33}\frac{C_{13}}{C_{ 33}}\right){\varepsilon}_{\mathrm{xx}} $ [36], waarbij e ₃₁ , e ₃₃ , C ₃₁ , en C ₃₃ worden verkregen door de lineaire interpolatie van de gerelateerde parameters van GaN en AlN [37, 38], de stam ε _xx wordt berekend door de Raman-spectra met behulp van de lineaire interpolatiemethode. De spontane polarisatie wordt verkregen door de lineaire interpolatie van de spontane polarisatie van GaN en AlN [37, 39]. Dus door gebruik te maken van de diëlektrische constante van de putten en de barrières die zijn verkregen door de lineaire interpolatie van de diëlektrische constante van GaN ε _GaN = 8.9 en AlN ε _AlN = 8.5 [40], het polarisatieveld kan worden berekend met Vgl. (3). Tabel 3 geeft een overzicht van de spontane polarisatie, piëzo-elektrische polarisatie, totale polarisatie en polarisatieveld in de kwantumputten voor PLA- en NR-monsters; men kan duidelijk zien dat het polarisatieveld wordt verminderd na de NR-fabricage.

Conclusie

Samenvattend zijn zeer uniforme AlGaN NR-arrays met ingebedde MQW's met succes gefabriceerd door NIL en top-down etstechnieken. Twee pieken die overeenkomen met de emissie van de n-type laag (bij hogere energie) en MQW's (bij lagere energie) worden waargenomen door de CL-meting voor zowel NR- als PLA-monsters bij 300 K en 10 K. Voor de n-type laagemissie , is een meer dan 2-voudige LEE-verbetering waargenomen, terwijl de IQE nauwelijks wordt verbeterd via de NR-fabricage. Voor MQW-emissie kan de LEE-verbeteringsratio worden geschat op ongeveer 1,9 en wordt een 12,2-voudige IQE-verbetering bereikt. Raman-spectra toonden aan dat de stam is verminderd van 0,42% tot 0,13% door de NR-fabricage, wat een sterk bewijs is van verminderde QCSE. Onze resultaten gaven aan dat voor de monsters zonder geweldige kristalkwaliteit, de ruimtelijke scheiding tussen de elektronen en de gaten veroorzaakt door de QCSE een belangrijke factor zou zijn voor de IQE-reductie.

Afkortingen

CL:: Kathodoluminescentie
EBL:: Elektronenbundellithografie
FDTD:: Tijdsdomein met eindig verschil
ICP:: Inductief gekoppeld plasma
LEE:: Efficiëntie lichtafzuiging
LT:: Lage temperatuur
MOCVD:: Metaal-organische chemische dampafzetting
MQW's:: Multi-kwantumbronnen
Ni:: Nikkel
NIL:: Nano-imprintlithografie
NR:: Nanostaafje
PECVD:: Plasma-versterkte chemische dampafzetting
PLA:: Vlak
PVD:: Fysische dampafzetting
QCSE:: Kwantum-begrensd grimmig effect
RIE:: Reactieve ionen etsen
RT:: Kamertemperatuur
SEM:: Scanning elektronenmicroscopie
TE:: Dwars elektrisch
TEM:: Transmissie-elektronenmicroscopie
TM:: Dwars magnetisch
UV:: Ultraviolet

Vergelijkende studie van negatieve capaciteitsveldeffecttransistoren met verschillende MOS-capaciteiten Effecten van omgevingsgassen op de elektrische prestaties van in oplossing verwerkte C8-BTBT dunne-filmtransistoren

Nanomaterialen

Metaal

Hars

vezel

Samengesteld materiaal