Industriële fabricage
Industrieel internet der dingen | Industriële materialen | Onderhoud en reparatie van apparatuur | Industriële programmering |
home  MfgRobots >> Industriële fabricage >  >> Industrial materials >> Nanomaterialen

Bias-afhankelijke fotoresponsiviteit van meerlaagse MoS2-fototransistoren

Abstract

We bestudeerden de variatie van fotoresponsiviteit in meerlaagse MoS2 fototransistoren als de toegepaste bias verandert. De fotoresponsversterking wordt bereikt wanneer de fotogegenereerde gaten gevangen in de MoS2 elektronen van de bron aantrekken. De fotoresponsiviteit kan dus worden geregeld door de gate- of drain-bias. Wanneer de gate-bias onder de drempelspanning ligt, wordt een kleine hoeveelheid elektronen in het kanaal gediffundeerd, vanwege de grote barrière tussen MoS2 en bronelektrode. In dit regime, als de poort- of afvoerbias toeneemt, zal de barrière tussen de MoS2 kanaal en de bron wordt lager en het aantal elektronen dat in het kanaal wordt geïnjecteerd neemt exponentieel toe, wat resulteert in een exponentiële toename van de fotoresponsiviteit. Aan de andere kant, als de poortvoorspanning boven de drempelspanning ligt, wordt de fotoresponsiviteit beïnvloed door de dragersnelheid in plaats van de barrièrehoogte, omdat de afvoerstroom wordt beperkt door de dragerdriftsnelheid. Met een toename van de afvoerbias neemt de dragersnelheid dus lineair toe en raakt verzadigd door de verzadiging van de dragersnelheid, en daarom neemt de fotoresponsiviteit ook lineair toe en raakt verzadigd.

Achtergrond

Onlangs zijn overgangsmetaal dichalcogenide (TMD) materialen, waaronder molybdeendisulfide (MoS2 ) en wolfraamdiselenide (WSe2 ) hebben veel aandacht gekregen als kanaalmateriaal voor nano-elektronische apparaten van de volgende generatie [1,2,3,4,5,6]. In het bijzonder dunnefilmtransistors die MoS2 . gebruiken vertonen interessante elektrische eigenschappen zoals een hoge elektronenmobiliteit (~ 200 cm 2 V −1 s −1 ), hoge stroom AAN/UIT-verhouding (~ 10 8 ), en lage subdrempelzwaai (~ 70 mV dec −1 ) in een enkellaagse MoS2 transistor [7]. Bovendien, MoS2 trekt de aandacht als een lichtabsorberende laag in opto-elektronische apparaten vanwege zijn bandgap-energie (enkellaagse MoS2 heeft een directe bandgap van 1,8 eV [8] en bulk MoS2 heeft een indirecte bandgap van 1,2 eV [9]) en een grote absorptiecoëfficiënt (α = 1–1,5 × 10 6 cm −1 voor enkellaags [10] en 0,1–0,6 × 10 6 cm −1 voor bulk [11]). Vandaar dat fototransistoren die MoS2 . gebruiken hebben een lage donkerstroom in de UIT-status en een hoge fotoresponsiviteit. De prestaties van MoS2 fototransistoren zijn verbeterd door een extra laag te introduceren, zoals grafeen [12,13,14,15], quantum dot [16,17,18], organische kleurstof [19], WS2 [20,21,22], ZnO [23] en p-type MoS2 [24] of door het poortdiëlektricum [7, 25, 26] te wijzigen. Op deze manier zijn er veel onderzoeken actief uitgevoerd om de fotoresponsiviteit te verbeteren door middel van aanvullende productieprocessen; er is echter een gebrek aan onderzoek naar de versterkingsregeling en specifiek begrip van MoS2 fototransistoren. Wanneer versterkingsregeling is ingeschakeld, kan een breed scala aan lichtintensiteiten betrouwbaar worden gedetecteerd en kan de versterking worden verhoogd zonder extra fabricageproces. In deze context onderzochten we de door bias (drain of gate) gecontroleerde fotoresponsiviteit in meerlaagse MoS2 fototransistoren.

Methoden

Figuur 1a toont het schematische diagram van de gefabriceerde meerlaagse MoS2 fototransistor. We groeiden de 250 nm SiO2 op een zwaar n-gedoteerde siliciumsubstraat. De meerlaagse MoS2 vlokken werden mechanisch geëxfolieerd van bulk MoS2 (Graphene Supermarket, VS) en overgebracht naar een SiO2 /Si-substraat met behulp van de conventionele plakbandmethode [27]. De source- en drain-elektroden werden van een patroon voorzien door middel van fotolithografie en Ti/Au (5/80 nm) werd op het patroon afgezet met behulp van een e-beam-verdamper. Figuur 1b toont het AFM-beeld (Atomic Force Microscope) van de gefabriceerde fototransistor. De kanaallengte en -breedte zijn respectievelijk 7,31 en 4,74 m en de inzet toont de dikte van de meerlaagse MoS2 is ongeveer 49 nm, wat overeenkomt met ongeveer 75 lagen, aangenomen dat de dikte van één laag 0,65 nm is [28, 29].

De gefabriceerde MoS2 fototransistor en elektrische eigenschappen. een Schematisch diagram van de gefabriceerde meerlaagse MoS2 fototransistor. b Atomic Force Microscope (AFM) afbeelding van de fototransistor. De inzet is de dwarsdoorsnede plot langs de rode lijn in het AFM-beeld. c Overdrachtskenmerken van de meerlaagse MoS2 fototransistor met de afvoerspanningen van 3, 9, 15, 21 en 27 V in het donker. d Variaties in de subthreshold swing met toenemende drain bias

Resultaten en discussie

Figuur 1c toont de overdrachtskenmerken van de meerlaagse MoS2 fototransistor met afvoerbias van 3, 9, 15, 21 en 27 V in het donker. De stroom-spanningskarakteristieken van de gefabriceerde meerlaagse MoS2 fototransistor werden gemeten met behulp van een tweekanaals bronmeter (Keithley 2614B) bij kamertemperatuur en N2 omgeving. De AAN/UIT-verhouding is ongeveer 10 5 . De mobiliteit van het veldeffect werd geschat op 18,6 cm 2 /V s voor een afvoerbias van 3 V uit de volgende vergelijking [26]:

$$ {\mu}_{\mathrm{eff}}=\left({g}_m\cdot L\ \right)/\left(\ {C}_{\mathrm{OX}}\cdot W\cdot {V}_{\mathrm{DS}}\right) $$ (1)

waar L is de kanaallengte, W is de kanaalbreedte en de oxidecapaciteit C OX is 1,38 × 10 −8 F/cm 2 . Er werd duidelijk waargenomen dat wanneer de drain-bias wordt verhoogd, de drempelspanning afneemt en de subthreshold-zwaai toeneemt. Dit geeft aan dat de drempelspanning en subdrempelzwaai worden beïnvloed door de afvoerbias. In het algemeen wordt de drempelspanning geschat door de vergelijking:

$$ {V}_{\mathrm{th}}={V}_{\mathrm{GS}}(0)-{V}_{\mathrm{DS}}/2 $$ (2)

waar V GS (0) is het snijpunt tussen de trendlijn in een lineair deel van de overdrachtscurve en de x -as. Echter, vgl. (2) gaat uit van een kleine afvoerbias zodat de snelheidsverzadigingseffecten verwaarloosbaar zijn (V DS 〈〈L ⋅ ν zat /μ eff = 10 V, waarbij ν zat is de verzadigingssnelheid en μ eff is de veldeffectmobiliteit); daarom is het moeilijk om de exacte drempelspanning voor een grote afvoerbias te extraheren. Om deze reden hebben we alleen de verandering in subthreshold swing geëxtraheerd en het effect van de drain-bias op het kanaal bevestigd. Figuur 1d toont de verandering in subthreshold swing geëxtraheerd uit de helling van het lineaire deel van de log(I D ) − (V GS ) grafiek voor verschillende afvoervooroordelen. De schommeling onder de drempelwaarde nam toe van 1,44 V/decennium tot 3,14 V/decade toen de drain-bias toenam van 3 naar 27 V. Dit houdt in dat een grote drain-bias de barrière tussen de MoS2 verlaagt kanaal en de Au-bronelektrode, waardoor de kanaalbeheersbaarheid van de gate-bias wordt verzwakt.

Om de responsiviteit van de MoS2 . te onderzoeken fototransistor hebben we de overdrachtskarakteristieken gemeten bij verschillende verlichtingsvermogensdichtheden met behulp van een 466 nm golflengte diode-gepompte solid-state (DPSS) laser. Figuur 2a toont de overdrachtskarakteristieken van de meerlaagse MoS2 fototransistor in het donker en onder drie verschillende lichtintensiteiten (5, 7 en 10 mW/cm 2 ), bij een afvoerspanning van 3 V. Naarmate de lichtintensiteit toeneemt, verschuift de overdrachtscurve naar links, wat aangeeft dat de fotogegenereerde gaten in de MoS2 zitten. kanaal en fungeren als een positieve gate-bias [13, 30, 31]. Figuur 2b laat zien dat de variatie van fotostroom en responsiviteit wanneer de lichtintensiteit en afvoervoorspanning toenemen bij een constante poortvoorspanning van − 30 V. De fotostroom wordt verkregen door het verschil tussen de afvoerstroom onder verlichting en in het donker (I ph = Ik verlicht − Ik donker ), en de responsiviteit wordt gedefinieerd door I ph /P licht , waar ik ph is de fotostroom en P licht is het optische vermogen verlicht op de MoS2 kanaal. Naarmate de afvoerbias en de lichtintensiteit toenemen, nemen de fotostroom en responsiviteit toe. Rekening houdend met een laser met een golflengte van 466 nm, is de responsiviteit die overeenkomt met 100% van de externe kwantumefficiëntie (EQE) 0,375 A/W, en de gemeten responsiviteit overschrijdt deze waarde, wanneer de afvoerbias 15 V is en de lichtintensiteit is 8 mW/cm 2 . Dit betekent dat er een fotoresponswinst is in deze meerlaagse MoS2 fototransistor en dat deze wordt beïnvloed door de afvoerbias.

Fotoresponskenmerken van MoS2 fototransistoren afhankelijk van de verlichte lichtintensiteit. een Overdrachtskarakteristieken met een constante V DS = 3 V onder verlichting met drie verschillende lichtintensiteiten (5, 7 en 10 mW/cm 2 ). b Verandering in fotostroom met toename van lichtintensiteit bij verschillende afvoervooroordelen (V DS = 9, 15 V) en een constante gate-bias (V GS = − 30 V) worden toegepast

Om de verandering in fotoresponsiviteit te observeren volgens de poortspanning, hebben we de fotostroom gemeten terwijl we de afvoerspanning verhoogden van 3 naar 27 V onder 5 mW/cm 2 lichte verlichting (Fig. 3a). Naarmate de toegepaste poortvoorspanning toeneemt, neemt de fotostroom exponentieel toe in de UIT-toestand (V GS < V de ) en raakt verzadigd in de AAN-status (V de < V GS ). Dit komt omdat, wanneer de toegepaste poortvoorspanning − 30 V is (UIT-status) en deze verlicht is (Fig. 3b), er een grote barrière wordt gevormd tussen de MoS2 kanaal en de source/drain (Au) elektroden. De elektronen die nodig zijn om de kanaalneutraliteit te behouden, die werd vernietigd door de opgesloten gaten, worden dus niet goed in het kanaal geïnjecteerd. Naarmate de gate-bias echter toeneemt tot de drempelspanning, wordt de barrière kleiner en kunnen de elektronen gemakkelijk diffunderen in de MoS2 kanaal. Daarom neemt de fotostroom exponentieel toe vóór de drempelspanning. Aan de andere kant, als de poortvoorspanning groter wordt dan de drempelspanning, dat wil zeggen, wanneer het apparaat wordt ingeschakeld, wordt de barrière voldoende verlaagd en is de fotostroom verzadigd (figuur 3c). Er werd ook opgemerkt dat de fotostroom toeneemt in zowel de UIT- als de AAN-toestand naarmate de afvoervoorspanning toeneemt. Dit betekent dat, in tegenstelling tot de fotoresponseigenschappen van de conventionele fototransistor, die alleen in de UIT-stand [26, 32] wordt gemeten, er zelfs in de AAN-stand een fotoresponsversterking is naarmate de afvoerspanning toeneemt.

Fotoreactie van MoS2 fototransistoren afhankelijk van de toegepaste bias. een Fotostroom bij verschillende afvoervoorspanningen (3, 9, 15, 21 en 27 V) en een constante lichtintensiteit (5 mW/cm 2 ) afhankelijk van de poortbias. b, c De energiebanddiagrammen van een meerlaagse MoS2 fototransistor

Om het effect van drain bias op de fotoresponsiviteit van de MoS2 . te verifiëren fototransistor in de UIT- en AAN-toestanden, werden de fotoresponskenmerken gemeten door deze met licht te verlichten en deze te fixeren op een poortvoorspanning van -30 en 27 V, overeenkomend met respectievelijk de UIT- en AAN-status. Figuur 4a toont de verandering in fotostroom, en figuur 4b toont de responsiviteit en specifieke detectiviteit volgens de drain-bias in de UIT-status. De specifieke detectiviteit wordt afgeleid uit de vergelijking [26, 33]:

$$ {D}^{\ast }=R\cdot {A}^{1/ 2}/{\left(2\cdot q\cdot {I}_{\mathrm{dark}}\right)}^ {1/2} $$ (3)

waar R is de responsiviteit, A is het gebied van de MoS2 kanaal, q is de eenheidslading, en I donker is de donkere stroom. In de UIT-toestand nemen de fotostroom en responsiviteit exponentieel toe met een hogere afvoerbias. Daarom is de fotostroom (responsiviteit), die 4,28 × 10 −14 . was A (0,12 A/W) wanneer de afvoerbias 3 V was en de lichtintensiteit 10 mW/cm 2 , sterk gestegen tot 1,57 × 10 −8 A (4,53 A/W) wanneer 27 V afvoervoorspanning werd toegepast. Deze resultaten laten zien dat de fotostroom en responsiviteit exponentieel toenemen met de toename van de afvoerbias. Aan de andere kant, in de AAN-toestand, nemen de fotostroom (figuur 4c) en responsiviteit (figuur 4d) lineair toe en raken verzadigd naarmate de afvoervoorspanning toeneemt. Wanneer de lichtintensiteit constant 5 mW/cm is 2 en de afvoerbias werd verhoogd van 3 naar 27 V, de fotostroom (responsiviteit) vervijfvoudigd van 2,9 × 10 −6 A (1677 A/W) tot 1,5 × 10 −5 A (8667 A/W). Bovendien vertoonde de detectiviteit dezelfde tendens als de responsiviteit. In de UIT-status (Fig. 4b) nam deze toe van 1,76 × 10 8 Jones naar 2,87 × 10 8 Jones toen de afvoerbias werd verhoogd van 3 naar 27 V onder een lichtintensiteit van 10 mW/cm 2 . In de AAN-status (Fig. 4d) nam deze toe van 6,14 × 10 9 Jones naar 8,63 × 10 9 Jones toen de afvoerbias werd verhoogd van 3 naar 27 V bij een lichtintensiteit van 5 mW/cm 2 . Daarom, aangezien de diffusiestroom dominant is in de UIT-toestand, neemt de responsiviteit exponentieel toe naarmate de afvoervoorspanning toeneemt. Aan de andere kant is de driftstroom dominant in de AAN-toestand; daarom neemt de responsiviteit lineair toe naarmate de afvoervoorspanning toeneemt.

Fotoresponskenmerken gemeten bij vier verschillende bestralingssterkten (5, 7, 8 en 10 mW/cm 2 ) wanneer de afvoerbias wordt verhoogd. een Fotostroom, b responsiviteit en specifieke detectiviteit in de UIT-status. Inzet in a en b zijn uitgezet met de log-schaal van respectievelijk de fotostroom en de responsiviteit. c Fotostroom, d responsiviteit en specifieke detectiviteit in de AAN-status

De waargenomen drain bias-afhankelijke kenmerken van de meerlaagse MoS2 fototransistor kan worden verklaard door het schematische energiebanddiagram getoond in Fig. 5. Wanneer de meerlaagse MoS2 kanaal wordt verlicht, worden de elektron-gat-paren fotogegenereerd in het kanaal. De fotogegenereerde gaten zitten vast in de MoS2 kanaal, waardoor de neutraliteit van het kanaal wordt verbroken. Vervolgens trekt het positief geladen kanaal meer elektronen van de bron aan om de neutraliteit te behouden, en hoeveel elektronen van de bron worden toegevoerd, bepaalt de fotoresponsversterking. Wanneer de toegepaste gate-bias onder de drempel ligt, is er een grote barrière tussen de MoS2 kanaal en de bron zoals getoond in Fig. 5a en de afvoerstroom wordt beperkt door de diffusie over de barrière. Naarmate de toegepaste afvoervoorspanning toeneemt (Fig. 5b), wordt de barrière verlaagd door de buiging van de MoS2 kanaal, waardoor de toevoer van elektronen voor kanaalneutraliteit wordt vergemakkelijkt. Daarom, zoals getoond in Fig. 4b, verbetert de fotoresponsiviteit exponentieel voor de afvoerbias. Wanneer de toegepaste poortvoorspanning boven de drempel ligt, wordt de barrière tussen MoS2 en de bron voldoende laag is (figuur 5c), wordt de afvoerstroom beperkt door de dragerdrift in het kanaal. Daarom is de driftsnelheid van de drager een belangrijke factor in de variatie in fotoresponsiviteit. In dit regime, als de toegepaste drain-bias toeneemt (Fig. 5d), nemen de dragersnelheid en de fotoresponsiviteit lineair toe en verzadigen ze bij een bepaalde drain-bias (~ -10 V) zoals weergegeven in Fig. 4d.

Energiebanddiagram van meerlaagse MoS2 fototransistor onder verlichting bij een lage afvoerbias in de UIT (V GS < V de ) staat (a ) en een hoge afvoer voorspanning in de UIT-status (b ). Een lage afvoer voorspanning in de AAN (V GS> V de ) staat (c ) en een hoge afvoerbias in de AAN-status (d )

Conclusies

We hebben een meerlaagse MoS2 . gefabriceerd gebaseerde fototransistor en onderzocht de bias (drain of gate)-gecontroleerde fotoresponsiviteit in detail. De verandering in fotoresponsiviteit volgens de bias kan in twee gevallen worden geclassificeerd:wanneer de gate-bias kleiner is dan de drempelspanning (UIT-toestand) en wanneer de poortvoorspanning groter is dan de drempelspanning (AAN-toestand). Wanneer de gate-bias kleiner is dan de drempelspanning, wordt een kleine hoeveelheid elektronen in het kanaal verspreid vanwege de grote barrière tussen MoS2 en bronelektrode. Naarmate de poort- of afvoervoorspanning toeneemt, neemt de hoogte van de barrière af en neemt het aantal elektronen dat in het kanaal wordt geïnjecteerd voor neutraliteit toe. Als gevolg hiervan neemt de fotoresponsiviteit exponentieel toe. Aan de andere kant, wanneer de poortvoorspanning groter is dan de drempelspanning, wordt de fotoresponsiviteit beïnvloed door de draaggolfsnelheid in plaats van de hoogte van de barrière, omdat de stroom wordt beperkt door de driftsnelheid van de draaggolf. Naarmate de afvoervoorspanning toeneemt, neemt de dragersnelheid lineair toe en raakt verzadigd. Daarom neemt de fotoresponsiviteit lineair toe en raakt verzadigd. We waren in staat om de responsiviteitsvariaties in meerlaagse MoS2 . te begrijpen -gebaseerde fototransistoren volgens de gate of drain bias. Daarbij kan de versterking worden geregeld om het toepassingsgebied van de MoS2 . te vergroten fototransistor en optimaal te laten werken, afhankelijk van het doel en de omgeving.


Nanomaterialen

  1. 6 oorzaken van MOS-transistorlekstroom
  2. MoS2 met gecontroleerde dikte voor elektrokatalytische waterstofevolutie
  3. Multi-Layer SnSe Nanoflake Field-Effect Transistors met Au Ohmic-contacten met lage weerstand
  4. Temperatuurafhankelijke kristallisatie van MoS2-nanovlokken op grafeen-nanobladen voor elektrokatalyse
  5. Groot lateraal fotovoltaïsch effect in MoS2/GaAs heterojunctie
  6. Weinig gelaagde MoS2/acetyleenzwarte composiet als een efficiënt anodemateriaal voor lithium-ionbatterijen
  7. Zeer verbeterde H2-detectieprestaties van MoS2/SiO2/Si-heterojuncties met weinig lagen door oppervlaktedecoratie van Pd-nanodeeltjes
  8. Humaat-geassisteerde synthese van MoS2/C-nanocomposieten via co-precipitatie/calcineringsroute voor hoogwaardige lithium-ionbatterijen
  9. Dragertransporteigenschappen van MoS2 asymmetrische gassensor onder ladingoverdracht-gebaseerde barrièremodulatie
  10. Onderzoek van de energieband bij de molybdeendisulfide- en ZrO2-heterojuncties
  11. Driedimensionale MoS2/Graphene Aerogel als bindmiddelvrije elektrode voor Li-ion batterij