home Productietechnologie Fabricage-apparatuur
Industriële fabricage
Industrieel internet der dingen | Industriële materialen | Onderhoud en reparatie van apparatuur | Industriële programmering |
home  MfgRobots >> Industriële fabricage >  >> Industrial materials >> Nanomaterialen

Raman spectroscopische karakteriseringen van zelfgekatalyseerde InP/InAs/InP eendimensionale nanostructuren op InP(111)B-substraat met behulp van een eenvoudige substraat-kantelmethode

Abstract

We rapporteren optische fonon-trillingsmodi in ensembles van zelfgekatalyseerde InP / InAs / InP multi-core-shell eendimensionale nanostructuren (nanopilaren en nanocones) die zijn gegroeid op InP (111) B-substraten met behulp van vloeibare indiumdruppeltjes als katalysator via metaal-organische chemicaliën dampafzetting. We hebben de Raman-trillingsmodi van InAs E1 . gekarakteriseerd (TO), InAs A1 (TO), InAs E1 (LO), InP E1 (TO), InP A1 (LO), en InP E1 (LO) van het ensemble van als gegroeide nanostructuren. We hebben ook tweede-orde Raman-trillingsmodi geïdentificeerd, geassocieerd met InP E1 (2TO), E1 (LO+TO), en E1 (2LO), in de InP/InAs/InP core-shell nanopillars en nanocones. Raman-spectra van InP / InAs / InP-nanopilaren vertoonden roodverschuiving en verbreding van LO-modi bij laagfrequente takken van InAs en InP. Vanwege de polaire aard in nanodraden van groep III-V, hebben we een sterke frequentiesplitsing waargenomen tussen InAs E1 (TO) en InAs A1 (LO) in InP/InAs/InP nanocones. De Raman-resonantie-intensiteiten van de InP- en InAs LO-modi blijken lineair te veranderen met een excitatievermogen. Door het substraat te kantelen ten opzichte van de inkomende laserstraal, zagen we een sterke onderdrukking van laagfrequente vertakkingen van InP- en InAs LO-fonontrillingen van InP / InAs / InP-nanocones. De geïntegreerde intensiteitsverhouding van InP E1 (TO)/E1 (LO) voor beide nanostructuren is bijna constant bij een kanteling van 0 graden, maar de verhouding van de nanokegels neemt dramatisch toe bij een kanteling van 30 graden. Onze resultaten suggereren dat Raman-spectroscopiekarakterisering met een eenvoudige substraatkantelingsmethode nieuwe inzichten kan bieden in niet-destructieve karakterisering van de vorm, structuur en samenstelling van de as-grown nanostructuren voor de groei op wafelschaal en integratieverwerking van groepen III-V halfgeleidende hetero-nanostructuren in nano-elektronica en fotonica-toepassingen.

Achtergrond

Halfgeleidende heterostructuur nanodraden hebben de afgelopen tien jaar veel aandacht gekregen [1]. Er zijn verschillende materiaalcombinaties gesynthetiseerd, zowel in kern-schil [2,3,4,5] en superrooster [6,7,8] en legeringsnanodraden [9, 10]. InP-InAs-nanodraad [11,12,13] is een van dergelijke combinaties met potentiële toepassingen in lichtemitterende diodes [14], single-photon source [15], fotodetectoren [16] en heterojunctietransistoren [17] vanwege zijn afstembaarheid van de bandgap, hoge draaggolfmobiliteit en groot doorslagveld [18, 19]. De prestaties van elk van deze apparaten hangen af ​​van de optische en elektronische eigenschappen van halfgeleiders op nanoschaal, die op hun beurt kritisch variëren met de kristalliniteit, morfologie en samenstelling van de nanodraden [20, 21]. Onder een reeks beschikbare karakteriseringstools is Raman-spectroscopie een niet-destructieve techniek die inzicht kan geven in de effecten van vorm, structuur en samenstelling van halfgeleiderstructuren (dwz dunne films [22], nanodraden [23] en kwantumdots [24]) over fysieke eigenschappen (dwz fonon-opsluiting en optische fonon-modi aan het oppervlak [25, 26]). Polarisatie-afhankelijke Raman-verstrooiingsmetingen op enkele halfgeleidende nanodraden onthulden dat zeer anisotrope vormen van nanodraden hoekafhankelijkheden hebben van Raman-actieve modi en verstrooide intensiteiten (dwz Si [27], GaAs [28], InAs [29, 30], GaP [31 , 32], ZnO [33], GaN [34]). Recente ontwikkelingen van de Raman-spectroscopietechniek hebben de gevoeligheid van Raman-signalen op enkelvoudig molecuulniveau verder bereikt door de exploitatie van oppervlakteresonanties in het nabije veld [35, 36] met behulp van gemanipuleerde substraten met een opgeruwd, met metaal gecoat tweedimensionaal oppervlak (dwz met metalen nanodeeltjes versierde substraat [37]) of in de vorm van nuldimensionale metaaldeeltjes (dwz kern-schil nanodeeltjes [35]). Door de schaaldikte, kerngrootte en materialen van kern-schaal nanodeeltjes af te stemmen, kan deze techniek uitgebreide toepassingen vinden in chemische detectie en beeldvorming, thermische therapie, nanofotonica, plasmon-geïnduceerde fotokatalyse, plasmon-versterkte signaalversterking en fluorescentie [35, 36, 38, 39]. Raman-spectroscopische karakterisering van de zelfgekatalyseerde groei van eendimensionale hetero-nanostructuren is echter nog niet uitgebreid bestudeerd. De variaties in analytische parameters (d.w.z. piekposities, lijnbreedte en intensiteiten) van verkregen Raman-spectra kunnen de wetenschappelijke details van de samenstelling, chemische omgeving en kristallijn/amorf in nanogestructureerde materialen verklaren [40]. Niet-destructieve optische karakterisering van as-grown monsters zou nuttige informatie opleveren om hun nieuwe chemische en fysische eigenschappen van unieke eendimensionale hetero-nanostructuren te begrijpen.

In deze brief presenteren we de resultaten van Raman-spectroscopische studies van zelfgekatalyseerde InP/InAs/InP multi-core-shell nanopillars en nanocones met hun sterke afhankelijkheden van de Raman-trillingsmodi en -intensiteiten van de morfologie, kristalstructuur en verstrooiingsgeometrie van de eendimensionale nanostructuren.

Methoden

Eendimensionale nanostructuren (nanopilaren en nanocones) werden gekweekt via een zelfgekatalyseerd damp-vloeistof-vast proces op InP(111)B-substraat door een Veeco D125 MOVPE-reactor met behulp van trimethylindium (TMIn), tertiairbutylfosfine (TBP) en tertiairbutylarsine (TBA) als voorlopers [13, 23, 41]. Nanopillars en nanocones werden gekweekt bij substraattemperaturen van respectievelijk ~ 350 °C en ~400 °C. In beide gevallen werden indiumdruppels in situ afgezet door 5,06 × 10 −5 te voeren. mol/min van TMIn gedurende 12 s. Vervolgens werden TMIn en TBP in de reactor gebracht met stroomsnelheden van 3,74 × 10 −6 en 3.37 × 10 −4 mol/min (V/III-verhouding =90), respectievelijk, om de InP-nanostructuur te laten groeien. Na een afzetting van 540 s werd de reactor gespoeld met H2 voor 10 s en vervolgens met TBA voor 180 s terwijl de temperatuur werd opgevoerd tot 420 °C. Na de temperatuurstijging werd de InAs-schaal afgezet op de InP-nanostructuur door TBA te laten stromen bij 9,82 × 10 −3 mol/min met een TMIn-stroom van 8,18 × 10 −5 mol/min (V/III-verhouding =120). De groeitijd van InAs was 10 s. De reactor werd gespoeld met H2 voor 10 s en met TBP voor 60 s, en een InP-deklaag werd afgezet door 3.73 × 10 −6 toe te voeren mol/min van TMIn en 3,37 × 10 −3 mol/min TBP (V/III-verhouding =90) gedurende 60 s. Ten slotte werd het monster stromend gekoeld H2 gas en de reactor op 60 Torr gehouden. Pure InP-monsters van nanopijlers en nano-eilanden worden bereid met dezelfde procedure als hierboven, behalve dat de laatste stap van de InAs-schaalafzetting is weggelaten (zie afbeelding 1a en aanvullend bestand 1:afbeelding S1).

Groeimorfologie van InP/InAs-nanostructuren. een Schematische lay-out van InP/In(As,P) multi-core-shell nanopillar en nanocone. b SEM-afbeeldingen van bovenaanzicht (bovenste rij) en 45 graden gekanteld aanzicht (onderste rij) van InP nanopillars, InP/InAs/InP nanopillars en InP/InAs/InP nanocones gegroeid op (111)B-georiënteerde InP single crystal wafer

De monsters zoals ze in dit experiment werden geanalyseerd, omvatten verticaal georiënteerde nanostructuren, gegroeid op InP(111)B-substraat. Na afzetting onderzochten we de morfologie van als gegroeide nanostructuren met behulp van een FEI NOVA 230 veldemissie SEM bij een versnellingsspanning van 5 kV. Van de SEM-afbeeldingen hebben we de gemiddelde hoogte en basisdiameter van meer dan 30 individuele nanostructuren gemeten. Raman-spectra van de as-grown monsters, ensembles van InP/InAs/InP-nanopilaren of nanocones, werden gemeten in terugverstrooiingsgeometrie met confocale configuratie met behulp van een Renishaw InVia Raman-spectrometer. Om door Raman veroorzaakte fysieke schade aan de als gegroeide nanostructuren te voorkomen, was een kantelhoek van het substraat beperkt tot 35 graden. In dit systeem is de invallende lasergolflengte 514,5 nm en kan het excitatievermogen worden gevarieerd tussen 5 en 25 mW. De laserstraal werd door een microscoop gefocusseerd tot een vlekgrootte van ongeveer 1 m in diameter. De spectra werden gekarakteriseerd met een resolutie van 0,5 cm −1 . Alle spectra zijn verzameld in de lucht, bij kamertemperatuur, en zijn gekalibreerd op de referentie Si-piek die voortkomt uit het substraat (520,1 cm −1 ). Alle Raman-spectra waren geschikt voor symmetrische Gauss-Lorentz-functies om de parameters van belang te extraheren.

Resultaten en discussie

Afbeelding 1 toont typische morfologieën van InP-nanopilaren, InP/InAs/InP-nanopilaren en InP/InAs/InP-nanoconussen die zijn gekweekt op InP(111)B-substraten. InP/InAs multi-core-shell nanostructuren worden gekweekt in het temperatuurbereik van 320 tot 400 °C. Alle nanostructuren groeien verticaal en recht in de <111>B-richting met een lichte versmalling. De pijlers hebben een laag profiel vanwege de twee concurrerende groeiwijzen, damp-vloeistof-vaste stof en dampfase-epitaxie, die actief zijn bij een relatief hoge groeitemperatuur van 400 ° C [13, 41]. De nanopilaren hebben een basisdiameter van 150 nm en een hoogte tot 250 m, terwijl de nanocones een basisdiameter van 50 m en een hoogte van maximaal 2 m hebben. Gedetailleerde structurele karakteriseringen worden beschreven in [42].

Figuur 2 toont een reeks Raman-spectra verkregen uit InP en InP/InAs/InP nanocone en nanopillar-monsters met de invallende laserstraal georiënteerd langs de assen van de nanostructuren. Als referentie worden Raman-spectra van dunne InP-films op InP(111)B- en InAs(111)B-substraten ook getoond in Fig. 2. Aangezien bulk InP-kristal een zinkblendstructuur (ZB) heeft met \( {T}_d ^2 \) ruimtegroep, er is één actieve Raman-modus van F2 representatie die splitst in transversale optische (TO) en longitudinale optische (LO) fonon-modi in de polaire aard van InP en InAs [43]. Phonon-trillingsmodi binnen wurtziet (WZ) kristalstructuur van \( {C}_{6v}^4 \) ruimtegroep zijn toegestaan ​​in A1 , E1 , E2H, en E2L . De polariteit van de trillingen veroorzaakt de gedegenereerde energieën van A1 en E1 modi om te splitsen in LO- en TO-componenten [44].

Raman-spectra van (a ) InP(111)B-kristal, (b ) InAs(111)B-kristal, (c ) InP nanopijler, (d ) InP/InAs/InP nanopijler, en (e ) InP/InAs/InP nanocones. De groene stippellijnen komen overeen met InAs A1 (TO), InAs E1 (TO), InAs A1 (LO), InAs E1 (LO), InP E1 (TO), InP A1 (LO), InP E1 (LO), InP E1 (2TO), InP E1 (TO+LO), en InP E1 (2LO) in volgorde

Alle spectra van InP(111)B-substraat en InP/InAs/InP-nanocones vertonen twee verschillende pieken bij 303,7 cm −1 en op 344,5 cm −1 die zijn toegewezen aan respectievelijk TO- en LO-fonontrillingsmodi in het ZB InP-bulksysteem. De Raman-spectra voor InP-nanopilaren in backscatter-geometriemodus onthulden de twee fonon-modi op 303,8 cm −1 en 343,0 cm −1 , die consistent zijn met de InP E1 (TO) en InP E1 (LO) modi voor respectievelijk WZ-structuren. Interessant is dat InP / InAs / InP-nanopilaren een merkbare verbetering en verbreding van de LO-band vertonen, wat niet wordt gezien bij InP-bulk. De Raman-spectra van InP/InAs/InP-nanopilaren op 303,8 cm −1 en 341,7 cm −1 zijn geïdentificeerd als InP E1 (TO) en InP A1 (LO) modi, respectievelijk. Het is bekend dat de LO-modi gevoeliger zijn voor de Raman-resonantie vanwege de Frölich-interactie [45].

De Raman-pieken op 218 cm −1 en 241 cm −1 worden toegewezen aan de eerste-orde E1 (TO) en E1 (LO) modi van zinkblend InAs [46, 47] in Fig. 2. De Raman-intensiteiten van de InAs-pieken in InP/InAs/InP-nanostructuren zijn lager dan die van de InAs(111)B-referentie, wat aangeeft dat zowel de nanopijler als de nanocones zijn ofwel core-shell of InPAs-legeringsstructuren [13, 42]. Interessant is dat de roodverschuivingen van InAs E1 (LO) en InAs A1 (LO)-pieken vergeleken met InAs-bulkkristal met significante verbreding worden gevonden in InP/InAs/InP-nanopilaren (zie aanvullend bestand 1:Afbeelding S2). Materiële grootte en vorm (d.w.z. sub nanometers) kunnen leiden tot een roodverschuiving en verbreding van de LO Raman-lijn [48] vanwege de relaxatie bij Г (q =0) punt geregeld door de selectieregel [49]. In het bijzonder de InAs A1 (LO) Raman-actieve modus bevestigt dat WZ-kristalfasen dominant zijn in de InP/InAs/InP-nanopilaren [42] en onze resultaten komen overeen met andere rapporten [29, 50].

Naast eerste-orde Raman-modi, kunnen tweede-orde Raman-modi (2TO, TO+LO, 2LO) van nanopilaren en nanocones worden gedetecteerd in de Raman-spectra tussen 600 en 700 cm −1 . De harmonischen van de tweede orde komen overeen met singulariteiten in de twee-fonondichtheid van toestanden die optreden wanneer de dispersiecurven ofwel zowel parallel zijn als één horizontaal, vooral op de kritieke punten van de Brillouin-zone [51]. Deze tweede-orde fonon-trillingsmodi worden daarentegen niet gevonden in de Raman-spectra verkregen van InP(111)B-referentiesubstraat (zie aanvullend bestand 1:figuren S1 en S2). Voor InP/InAs/InP nanopijlers werden de pieken gemeten bij 616 cm −1 en 649 cm −1 zijn in goede overeenstemming met de verwachte 2TO(Г) en TO(Г)+LO(Г) fonon-modi, maar de piek gemeten bij 2LO(Г) is enigszins blauw verschoven van de verwachte positie. Volgens de fonon-dispersiemeting [52] bevindt de longitudinale vertakking in punt L zich op slechts 4,5 cm −1 onder de frequentie die we vonden bij punt Г; dus bijdragen van beide punten komen vermoedelijk voor in de gemeten 2LO-piek. Voor InP/InAs/InP nanocones zijn de pieken bij 649 cm −1 en 684 cm −1 zijn consistent met TO(Г)+LO(Г) en 2LO(Г) fonon-modi, maar de piek van 2TO(Г) op 619 cm −1 enigszins afwijkt van zijn verwachte positie, die kan worden afgeleid van de hoge aspectverhouding van eendimensionale nanocones [53]. Alle gedetecteerde Raman-pieken zijn samengevat in Tabel 1.

Afbeelding 3 toont de Raman-spectra van InP/InAs/InP-kegels, gemeten door de substraathoek te variëren van 0 tot 30°. Naarmate de kantelhoek van het substraat toenam, werd de piekintensiteit die overeenkomt met de TO-modi voor InP en InAs merkbaar verbeterd. Vanwege kristalsymmetrie tussen zinkblend en wurtziet [54], de TO-fonon is toegestaan ​​in terugverstrooiing vanaf de (110) en (111) oppervlakken, terwijl de LO-fonon is toegestaan ​​vanaf de (100) en (111) oppervlakken [28]. In Raman-verstrooiingsconfiguratie met normale inval, is de laserexcitatie lineair gepolariseerd in het (111) substraatvlak en zijn de invallende en terugverstrooide vectoren orthogonaal. Aangezien nanokegels en nanopilaren langs het (111) oppervlak groeien, zijn zowel de TO- als de LO-modus toegestaan, zoals weergegeven in figuur 2. Vanwege de aanwezigheid van substraatkanteling zal echter een extra bijdrage van het (110) en (100) oppervlak worden toegevoegd respectievelijk in de TO en LO fononen. In onze eerdere rapporten werd vastgesteld dat de nanopijlers een wurtzietkristalstructuur hebben die evenwijdig aan de [0001]-as [42] georiënteerd is, maar de nanocones hebben een zinkblende-kristalstructuur met [111] loodrecht op het substraat [13, 55]. De reeks {1-100} vlakken zijn de zijvlakken van de nanopilaren. In feite, vanuit het kristallografische oogpunt, verschillen de structuur van zinkblend en wurtziet alleen in de stapelperiodiciteit van de InP (of InAs) dubbellagen waarin een dubbellaag bestaat uit twee gestapelde In en P (of As) lagen; de stapelvolgorde is ABCABC voor zinkblend en ABAB voor wurtzietstructuur. Zink blende (111) vlak is evenwijdig aan wurtziet (0001)-georiënteerde vlakken. Aangezien de eenheidscel van de wurtzietstructuur langs de as van de [111] dubbel is ten opzichte van het zinkmengsel langs de [111], kan de dispersie van de wurtzietfononen ongeveer zijn door die van de zinkmengselstructuur langs de [111] richting [28] te vouwen. . Zowel nanokegels als nanopilaren in onze groei-experimenten hebben een hexagonale dwarsdoorsnede met (110) zijwandfacetten. De reflecties van (110) zijwandfacetten worden bijgedragen aan TO-modusverbeteringen voor zowel InP- als InAs-spectra, en dus wordt de LO-modus relatief onderdrukt.

Effect van substraatkanteling op actieve Raman-modi in InP/InAs/InP-nanocones

Figuur 4 toont een afhankelijkheid van het excitatievermogen van InP TO- en LO-pieken op Raman-spectra voor verschillende substraatkantelingen en hun relatieve intensiteitsverhoudingen I(LO, InP)/I(TO, InP). Voor nanopilaren geldt een roodverschuiving (2–3 cm −1 ) van de E1 (TO, InAs), A1 (LO, InAs) met het verbredende effect worden gevonden wanneer de laserintensiteit werd verhoogd van 5 naar 25 mW (zie aanvullend bestand 1:figuur S2a-b). Voor nanocones wordt geen substantieel roodverschuivings- en verbredingseffect vastgesteld (zie aanvullend bestand 1:figuur S2c-d). De door laserverwarming veroorzaakte Raman-roodverschuiving van nanopilaren was veel minder significant onder onze meetomstandigheden. Zoals te zien is in Fig. 4a, b, kan sterke Raman-resonantie van InP TO en LO worden gevonden van de nanopilaren vanwege de grotere effectieve verstrooiingsdwarsdoorsnede (of basisdiameter) van de nanopilaren dan die van de nanocones, respectievelijk invallende laserstraal. Alle geïntegreerde Raman-intensiteiten nemen lineair toe met betrekking tot het excitatievermogen dat bevestigt dat er geen laserverwarmingseffect is onder deze experimentele omstandigheden. Door de kanteling van het substraat overweldigt TO-reflectie van zowel nanocones als nanopilaren de LO-reflectie (zie ook in figuur 3 en aanvullend bestand 1:figuur S2). Figuur 4c toont de relatieve geïntegreerde intensiteitsverhouding van I(TO, InP) over I(LO, InP) als functie van het excitatievermogen. Bij een kanteling van 0 graden toont de geïntegreerde intensiteitsverhouding vergelijkbare waarden voor zowel nanocones als nanopillars. Bij een kanteling van 30 graden wordt de verhouding van nanokegels (~ 2,3) echter dramatisch verbeterd in vergelijking met de nanopilaren (~ 1,3). Afhankelijkheid van substraatkanteling en excitatievermogen van Raman-resonantiegedrag kan worden verklaard door door nanodraadoriëntatie geïnduceerde dwarsdoorsnedeveranderingen tussen fotonen en roosters [49]. De intensiteitsverhouding wordt sterk beïnvloed door de kristaloriëntatie, meetgeometrie en het elektrische oppervlakteveld van nanodraden [49, 56]. We stellen voor dat Raman-spectroscopische karakterisering in combinatie met een eenvoudige substraat-kantelingsmethode kan worden gebruikt om de groeimorfologie, kristalstructuur en samenstelling van als gegroeide groepen III-V halfgeleidende hetero-nanostructuren te identificeren met de resolutie van enkele nm-dikke coating van InAs shell op InP-matrix.

Een afhankelijkheid van het excitatievermogen van Raman-spectra van InP 1TO- en InP 1LO-pieken voor verschillende substraatkantelingen. een InP/InAs/InP nanopijlers. b InP/InAs/InP nanocones. c Geïntegreerde intensiteitsverhouding van InP 1TO over InP 1LO-excitaties

Conclusie

We hebben de experimentele resultaten gepresenteerd van Raman-spectroscopie uitgevoerd op eendimensionale zelfgekatalyseerde InP/InAs/InP multi-core-shell nanopillars en nanocones op InP(111)B-substraten. De metingen worden uitgevoerd door het laservermogen en de hellingshoek van het substraat te variëren onder de vaste terugverstrooide geometrie van het Raman-spectroscopiesysteem. De InP/InAs/InP multi-core-shell nanostructuren vertoonden de Raman-resonantiepieken van InAs E1 (TO), InAs A1 (TO), InAs E1 (LO), InP E1 (TO), InP A1 (LO), en InP E1 (LO). In tegenstelling tot de monokristallijne InAs(111)B- en InP(111)B-substraten, onthulden de InP/InAs/InP-nanostructuurbundels de unieke 2e harmonische Raman-interactiemodi:InP E1 (2TO), InP E1 (LO+TO), InP E1 (2LO). De nanopijlers InP en InP/InAs/InP lieten de roodverschuiving en verbreding van de LO-modi zien. Sterke splitsing tussen InAs E1 (TO) en InAs A1 (LO) worden waargenomen in InP/InAs/InP nanocones. We ontdekten ook dat de intensiteiten van de LO- en TO-modi lineair afhankelijk zijn van een excitatievermogen en dat de veranderingen in de geïntegreerde intensiteitsverhouding van TO over LO-modi bijna constant zijn. Door een substraat te kantelen, hebben we echter een sterke onderdrukking waargenomen bij de laagfrequente takken van de InAs LO- en InP LO-fonontrillingen van de InP / InAs / InP-nanoconusbundels, waarbij de intensiteitsverhouding van InP TO / LO voor nanopilaren en nanocones is respectievelijk ongeveer 1,3 en 2,3. Ons werk biedt nieuw inzicht in de niet-destructieve karakterisering van groepen III-V halfgeleidende hetero-nanostructuren met een eenvoudige substraatkantelingsmethode.

Beschikbaarheid van gegevens en materialen

Alle gegevens die tijdens dit onderzoek zijn gegenereerd of geanalyseerd, zijn opgenomen in dit gepubliceerde artikel en de aanvullende informatiebestanden.

Afkortingen

Als:

Arsine

EDS:

Energiedispersieve spectroscopie

In:

indium

LO:

Longitudinaal optisch fonon

MOCVD:

Metaal-organische chemische dampafzetting

P:

Fosfine

SEM:

Scanning elektronenmicroscoop

TBA:

Tertiairbutylarsine

TBP:

Tertiairbutylfosfine

TMIn:

Trimethylindium

NAAR:

Transversale optische fonon

WZ:

Wurziet kristalstructuur

ZB:

Zink blende kristalstructuur


Nanomaterialen

  • Metaal
  • Hars
  • vezel
  • Samengesteld materiaal
  • Nanomaterialen
  • Polymeer materialen
  • Biologie
  • kleurstof
  • Kruiden
    1. Eenvoudig brandalarmcircuit met thermistor – elektronisch circuit
    2. Hoofdoorzaakanalyse met behulp van de 5 waarom-methode
    3. 3D-DNA-nanostructuren
    4. Zelfgekatalyseerde groei van verticale GaSb-nanodraden op InAs-stengels door metaal-organische chemische dampafzetting
    5. Groene synthese van InP/ZnS Core/Shell Quantum Dots voor toepassing in licht-emitterende diodes zonder zware metalen
    6. Een efficiënt en effectief ontwerp van InP-nanodraden voor maximale oogst van zonne-energie
    7. Bepaling van de katalytische activiteit van met overgangsmetaal gedoteerde TiO2-nanodeeltjes met behulp van oppervlaktespectroscopische analyse
    8. Voorbereiding en optische eigenschappen van GeBi-films met behulp van de moleculaire straal-epitaxiemethode
    9. Directe groei van op III-nitride nanodraad gebaseerde gele lichtgevende diode op amorf kwarts met behulp van dunne Ti-tussenlaag
    10. Synthese en karakterisering van puur koperen nanostructuren met behulp van hout-inherente architectuur als een natuurlijke sjabloon
    11. Voorbereiding van een periodieke polystyreen nanosfeer-array met behulp van de dip-drop-methode met post-depositie-etsen en de toepassing ervan om de efficiëntie van lichtextractie van InGaN/GaN te v…